Reacciones Gas Liquido 2016
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ANALISIS DE REACCIONES Y REACTORES
REACCIONES GAS-LIQUIDO
BIBLIOGRAFIA:
Froment G.F. y K.B. Bischoff, “Chemical Reactor Analysis and Design”, J. Wiley & Sons, 2nd edition, 1990.
Danckwerts P.V., “Gas-Liquid Reactions”, Mc.Graw-Hill, 1970.
PRINCIPALES APLICACIONES
1. Procesos de Purificación de Gases
• Eliminación de CO2 del gas de síntesis por medio de soluciones acuosas de carbonato de potasio o de etanolaminas.
• Eliminación de H2S y de CO2 del gas de “cracking” de hidrocarburos por medio de hidróxido de sodio o de etanolaminas.
2. Procesos de Producción
• Producción de carbonato de amonio por reacción entre una corriente gaseosa de CO2 y una solución acuosa de NH3.
• Oxidación de acetaldehído y otros aldehídos con aire para obtener los ácidos orgánicos correspondientes.
• Oxidación de ciclohexano para obtener el ácido adípico (una de las etapas de síntesis del Nylon 66).
• Oxidación del cumeno con aire para obtener el cumenohidroperóxido (una etapa en la fabricación del fenol).
• Absorción de NO2 en agua para obtener ácido nítrico.• Absorción de SO3 en H2SO4 para obtener óleum.• Cloración de compuestos orgánicos, tales como: benceno,
tolueno (en el grupo metilo o en el anillo), fenoles, etc.• Cloración del tricloroetileno para producir pentacloroetano
(precursor del percloroetileno).
Equipos• Columnas de platos• Columnas rellenas• Columnas de burbujeo• Reactores agitados mecánicamente
⎟⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜⎜
⎝
⎛⇒
⎟⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜⎜
⎝
⎛
procesos estos de alguno ocurredonde L-Greactor un de
entocomportami elDescribir
?local" ó puntual" nivel aL-Greacción una estudia se
cuando principal objetivo el es ¿Cuál
Se pone en contacto un gas, que contiene un reactivo A a la presión parcial pAb, con un líquido que contiene otro reactivo B a la concentración CBb.
Consideremos sólo un “punto” del reactor:
LG
G
BubbleColumn
“bulk” degas
“bulk” delíquido
Flujode gas
interfaz G-L
Películade G
Películade L
(absorción)
pAb
CBb
NA
G
L
L
CAbd i
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛⇒⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛⇒⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛
película laen tración -concen de Perfiles
bulk"" del (salen)entran que especies de Flujo
bulk"" elen Energíay Materia de Balances
⎪⎩
⎪⎨
⎧
⎩⎨⎧
⇒
⇒
punto cadaen reacción de velocidadlacalcularse debe pero fases, distingue no modelo El
ogéneohomPseudoactorRe
bulk"" al (salida) entrada de FlujosoHeterogéneactorReNotar
real
(CAb)
Tanque agitado
MODELOS PARA LA TRANSFERENCIA DE MATERIA EN REACCIONES GAS-LIQUIDO
MODELO ESPACIO TIEMPO AUTORES/AÑO
Teoría de la película (o de la doble película)
EspesorFinito
Estado Estacionario
Whitman (1923)
Teoría de lapenetración orenovación superficial
Espesor Infinito
Estado No Estacionario
Tiempo único de exposición de los elementos de líquido
Distribución de tiempos de exposición de los elementos de líquido
Higbie (1935)
Danckwerts (1951)
Teoría de la película-penetración
Espesor Finito
Estado No Estacionario
Toor y Marcello (1958)
GAS LIQUIDO
interfaz
elementosde líquido
elementode líquido
0 yL
NA
CA
y
(t > 0)
CAi
CAb
→ ∞
GAS LIQUIDO
interfaz
elementosde líquido
elementode líquido
0 yL
NA
CA
y
(t > 0)
CAi
CAb
MODELOS PARA LA TRANSFERENCIA DE MATERIA EN REACCIONES GAS-LIQUIDO
MODELO ESPACIO TIEMPO AUTORES/AÑO
Teoría de la película (o de la doble película)
EspesorFinito
Estado Estacionario
Whitman (1923)
Teoría de lapenetración orenovación superficial
Espesor Infinito
Estado No Estacionario
Tiempo único de exposición de los elementos de líquido
Distribución de tiempos de exposición de los elementos de líquido
Higbie (1935)
Danckwerts (1951)
Teoría de la película-penetración
Espesor Finito
Estado No Estacionario
Toor y Marcello (1958)
I. Modelo de la Película (o de la doble película)Es uno de los modelos más utilizados. Fue propuesto por Whitman (1923) y Lewis y Whitman (1924). Se supone (ver Figura):
Existe una capa estacionaria de gas y otra de líquido en la interfaz gas-líquido.El componente gaseoso A experimenta una resistencia a la transferencia de materia en la película de gas.En la interfaz misma no hay resistencia a la transferencia, y puede aplicarse la ley de Henry:
El componente gaseoso A sufre otra resistencia a la transferencia de materia en la película de líquido solamente(la turbulencia en el “bulk” es suficiente para eliminar otros gradientes de concentración).
ii AA CHp = [ ]kmol
atmmH3
=
Suponiendo estado estacionario y que no existe reacción química, el BM para A en la película de líquido es:
AAA RNt
C=⋅∇+
∂∂ 0
yN0N A
A =∂∂
⇒=⋅∇
0dy
CdD 2
A2
A =
b
i
AAL
AA
CCyy
CC0y
==
==
⎪⎪⎩
⎪⎪⎨
⎧
film) del ledespreciab capacidad unarequiere (esto amenteinstantáne establecen
se ientescorrespond perfiles los quesignifica ioestacionar estado suponerse Al(1)
(2)
DA: difusión molecular
yy
CCCC
L
AAAA
bi
i
−−=
⎪⎪⎪
⎩
⎪⎪⎪
⎨
⎧
−−=∴
−=
=+=
yy
CCCC
yCC
-A :CC 2da la de
CB :CC1er la deByAC
L
AAAA
L
AA
A
A
bi
i
bi
i
(3)
Resolviendo (1) y (2) resulta:
Además: ctedy
dCDN AAA =−= (4)
( )bi AA
L
AA CC
yD
N −= ( )ib
GAA
G
AA pp
yD
N −=
De las ecs. (3) y (4) se puede obtener el flujo de A en y = 0 (o en cualquier “y”, ya que NA = cte). La expresión resultante es:
Notar que un análisis similar para la película de gas, nos daría la siguiente expresión:
(5) (6)
Si se expresa el NA con un coeficiente de transferencia de materia, es:
( )bi AALA CCkˆN −= Idem para el gas:
( )ib AAGA ppkˆN −=
L
AL y
Dk =G
AG y
Dk G=
Luego, de (5) y (7) es:
(7)(8)
(9) (10)
(unidades?)
( )N Dy
C CAA
LAi Ab= − k
DyL
A
L=
MODELO VELOCIDAD DE ABSORCIÓN COEFICIENTE DEGAS-LIQUIDO TRANSFERENCIA
DE MATERIA
Película
Higbie
Danckwerts
De la ec. (7), formalmente es:
Nota: La resistencia en el film de gas puede tenerse en cuenta a partir de las ecs. (7) y (8) y de la ley de Henry:
[ ]s
cmscm
cm
cmAmolscm
Amol
k 2int
3L
3L
2int
L ==
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛
=
( ) ( )ibib AAGAAGA CHpkppkN −=−=
( ) { eas en seriresistencio por ser es el mism NCCkN AAALA bi−=
bi AL
AA C
kNC +=
(1)
∴ (2)
De las ecs. (1) y (2) es:
Reordenando la ec. (3) resulta:
⇒
Notar:
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛−−=
bb AL
AAGA HC
kNHpkN (3)
( )H
kk
1
HCpkN
L
G
AAGA
bb
+
−=
LG
AAA
kH
k1
HCpN bb
+
−=
( )bb AA
LG
A HCp
kH
k1
1N −+
=
KL: Coeficiente de Transferencia de Materia Global
Fuerza impulsora, considerando el “bulk” de gas y de líquido
Notar que para este modelo las propiedades hidrodinámicas del sistema son contempladas por un único parámetro yL (en realidad es un “parámetro de ignorancia”):
yL depende de ⇒⎪⎩
⎪⎨
⎧
etc. sistema, del físicas spropiedadelíquido delagitación sistema del geometría
⎪⎩
⎪⎨
⎧⇒⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛
uniformeespesor un real es no *interfaz laen propuestas las
como idadesdiscontinuexisten no *
realístico es nomodelo Este
⎪⎩
⎪⎨
⎧⇒
⎟⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜⎜
⎝
⎛
bulk el en convecciónpor transporteantesmolecular
difusióndisolucióndel gas del
y La
real sistema del esencialticacaracterís una incorpora
modelo el obstante, No
⎩⎨⎧⇒⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛
complejos más modelosen basadas aquellas a Similares
película la de modelo elen basadas esPrediccion
Reacción irreversible de 1er orden (o pseudo 1er orden)
Cuando existe reacción química, se debe tener en cuenta lacantidad de A que reacciona en el film. Sea la reacción G-L:
( ) ( ) ( ) ( ){ ProductosBbAaProductosBabA LgLg →+→+
A2A
2
A Ckdy
CdD =
b
i
AAL
AA
CCyy
CC0y
==
==
0y
AA0yA dy
dCDN=
= ⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛−=
NA
pA
pA
CA
CA
yL0y
i
i
b
Se quiere calcular NA en la interfaz G-L (y = 0):
(1)
(2)
(3)
El BM para A en la película de líquido es:
Si B está en exceso (no hay gradientes de B en la película): k = k’ CBb(es decir, pseudo primer orden). Resolviendo la ec. (1) se obtiene:
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛γ+⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛γ=
LLA y
ysenhByycoshAC
donde: L
A
AL k
DkDkyˆ ==γ (4) ⇒
)M :usa Danckwerts(
Thiele) de módulo al(similar Hatta de Número
2γ=⎩⎨⎧
se usó que: . Calculando las ctes. A y B de la ec. (2):L
AL y
Dk =
γ
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛γ+⎥
⎦
⎤⎢⎣
⎡⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛−γ
=senh
yysenhC
yy1senhC
C LA
LA
A
bi (5)
Notar que la ec. (5) cumple las C.C. (ec. 2):
bi AALAA CCyy;CC0y =⇒==⇒=
yL0y
“A” puede seguirreaccionando enel “bulk”
una parte de Aentra al “bulk”
CAi
CAb
CA
CA 0≠b
yL0y
todo el gas Adisuelto reac-ciona en el film
CAi
CA
CA = 0b
Caso donde Caso donde ( )00CbA →γ≠ ( )∞→γ= 0C
bA
A partir de las ecs. (3) y (5) es:
(6)
Esta ecuación puede reordenarse para dar:
γ
−γγ=
= senhCcoshC
yDN bi AA
L
A0yA
ii
bAL
A
A0yA Ck
cosh1
CC
1tanh
N ⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛
γ−
γγ
== (7) (Hatta, 1932)
Notar que no es proporcional a como ocurría en absorción física (sin reacción química). Generalmente no esconveniente definir un coeficiente de transferencia como cuando existe reacción química.Comparemos ahora con el caso en que no existaresistencia a la transferencia de materia en el líquido (es decir cuando la en todo el líquido). Por analogía con el factor de efectividad se define:
0yAN=
( )48476 A
AA
CCC
bi
Δ
−
AA CN Δ
0yAN=
iAA CC =
( )
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛=η
posible máximareacción de Velocidad
observada velocidadˆL
iA
vAL Ck
AN=̂η
( )⎪⎩
⎪⎨
⎧η
3L
2int.
v
L
mm líquido de
volumende unidadpor interfaz de área :Alíquido elen n utilizació defactor :
(8)
De las ecs. (7) y (8) es:
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛
γ−
γγ=η
cosh1
CC
1tanhSh1
i
b
A
A
mL (9)
donde:
modificado Sherwood de NºDA
kˆSh
Av
Lm ⇒=
Veamos que ocurre con ηL a medida que varía γ.Notar que: γ grande ⇒ Reacción química grande
1) Si γ > 3 ⇒ cosh γ > 10
Además, siempre es: 1CC
i
b
A
A ≤
Luego: (10)γγ
≅ηtanhSh
1
mL
0
1
γ
cosh γ
2) Si γ > 5 ⇒ tanh γ → 1
)0C :donde caso(bA →
-1
1
γ
tanh γ
log ( Sh )γ m
log ηL
m = -1
kD
ASh1 A
vm
L =γ
≅η
Notar que ya no es necesario disponer del valor de yL (ó kL). Es irrelevante conocer yL porque “A” se agota antes
Otra forma de expresar el aumento de velocidad de absorción por reacción química, es definiendo:
Danckwerts usa la letra E (“enhancement factor”).
( )( ) ( )
bi AAvL
vAA CCAk
ANfísica Absorción
qca. reac.con Absorción ˆF
−==
⎩⎨⎧incremento
deFactor (12)
(11)
De las ecs. (7) y (12) resulta:
i
b
i
b
A
A
A
A
A
CC
1
cosh1
CC
1
tanhF
−
γ−
γγ
=
Este factor FA se usa generalmente para casos en que (o sea, para valores grandes de γ). Luego:
0CbA ≅
γγ
=tanh
FA (13)
1) Si γ → ∞ (γ > 5), de la ec. (13) es: (14) (ver Figura)γ=AF
Para este último caso, resulta:
ii AAALAA CDkCkFN ==⎩⎨⎧
aparece noy eirrelevant es )k (ó y de valorel film, del dentro agota seA Como
LL
γ
2) Si γ → 0 (γ < 0.3), de la ec. (13) es:
1FA ≅⎩⎨⎧
=iALA CkN :
existiera si como calcula seA de flujo Elpura física absorción
(Ver Figura)
En resumen, puede concluirse:
γ > 3 ⇒ La reacción tiene lugar dentro de la película (no en el “bulk”)γ < 0.3 ⇒ La reacción tiene lugar en el “bulk”
Notar además que siempre es . O sea que “la velocidad de transferencia de materia es aumentada por la reacción química”.
1FA ≥
Resistencia en el gasSi la resistencia a la transferencia de materia en el gas es importante, se la debe incorporar en la expresión obtenida para NA.
Se definió que:
( ) ( )ibib AAGAAGA CHpkppkˆN −=−= (15)
Como las resistencias en el gas y en el líquido están en serie, se puede eliminar de las ecs. (7) y (15). Luego:
iAC
γγ
+
γ−
= tanhkH
k1
coshCH
pN
LG
AA
A
bb (16)
1) Si γ → 0, se recupera la expresión de absorción física:
LG
AAA
kH
k1
CHpN
1tanh1cosh
bb
+
−=⇒
⎪⎭
⎪⎬⎫
→γγ→γ
Se debe demostrar que: 1tanhlim0
→γγ
→γ
2) Si γ → ∞ (γ > 5) resulta:
γ+
=⇒⎭⎬⎫
→γ>γ
LG
AA
kH
k1
pN
1tanh70cosh b
También se puede definir un factor de utilización global (ηG) basado en el gas. Se lo define como:
( )HpkAN
ˆbA
vAG =η
Concentración de A en el líquido, equivalente a la pAb
(17)
Eliminando CAi de las ecs. (8) y (15), se obtiene:
L
v
G
AA A
kH
k1
pN b
η+
=
De las ecs. (17) y (18) resulta:
GvLG kAHk11
+η
=η
O bien:
m2
G
L
LGSh
kHk11
γ⎟⎠
⎞⎜⎝
⎛+
η=
η
(18)
(19)
Para γ >> 1, . Luego:mL Sh1 γ≅η
m2
G
Lm
GSh
kHkSh1
γ⎟⎠
⎞⎜⎝
⎛+γ=
η(γ >> 1) (20)
También se puede definir el Factor de Incremento (FA) para incorporar la resistencia en el gas. Eliminando CAi de las ecs. (12) y (15) resulta:
ALG
AAA
F1
kH
k1
CHpN bb
+
−=
ALG
AA
F1
kH
k1
pN b
+= (caso: CAb → 0)
donde FA está dado por la ec. (13).
Finalmente, reemplazando la expresión de FA:
γγ
+=
tanhkH
k1
pN
LG
AA
b ( )0CbA →
⇒
Reacción irreversible e instantánea
Consideramos una reacción irreversible e infinitamente rápida:
( ) ( )⎪⎩
⎪⎨
⎧
+→++→+
+→+→+
−−
−+
−+
HSOHOHSHHSRNHRNHSH
ClNHHClNH EjemplosProductoslB
abgA
22
322
43
El espesor de la zona de reacción quedará reducido a un plano(frente de reacción) ubicado en alguna posición dentro de la película (ver Figura).Notar:
0 ≤ y ≤ yP ⇒ CA varía entre CAi y 0 ⇒ no hay nada de B
yP ≤ y ≤ yL ⇒ CB varía entre 0 y CBb ⇒ no hay nada de A
Balance de materia para A:
0dy
CdD 2
A2
A =
0Cyy
CC0y
AP
AA i
==
==
(1) (0 < y < yP)⎩⎨⎧
AC de perfilun obtendrá se queNotar
lineal
(2)
Integrando resulta:y
yC
CCP
AAA
i
i−= (3)
El flujo molar NA se puede obtener a partir de:
dydC
DN AAA −=
iAP
AA C
yDN = { constante es N A(4)
Notar que todavía no se conoce la posición del plano (yP).
Repitiendo el análisis para B:
0dy
CdD 2B
2
B =
bBBL
BP
CCyy0Cyy
====
(5) (yP < y < yL)
(6)
De donde se obtiene que:
( )PPL
BB yy
yyC
C b −−
=
PL
BBB yy
CDN b
−−=
⎩⎨⎧
Py conocese no Todavía
(7)
(8)
De la estequiometría de la reacción, se debe cumplir:
(9)0b
Na
N BA =+
La ec. (9) puede utilizarse para calcular la posición del plano de reacción. Reemplazando las ecs. (4) y (8) en la ec. (9):
i
b
AA
BB
LP
CDCD
ba1
yy+
=
( )⎪⎩
⎪⎨
⎧
ib AB
P
CCrelación lapor fijado quedará y
o,determinad sistemaun Para(10)
ε
Notar que si se cumple:
LPAB yyCCib
→⇒<<
0yCC PAB ib→⇒>>
⎩⎨⎧
film"" el terminadondeposición la a aproximará sereacción de plano El
⎩⎨⎧
interfaz la a aproximarásereacción de plano El
Finalmente, de las ecs. (4) y (10) se obtiene NA:
( )ε+=⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛+= 1C
yD
CDCD
ba1C
yDN
ii
bi A
L
A
AA
BBA
L
AA
Recordando que: LAL yDˆk =
( )ε+= 1CkNiALA (11)
El factor de utilización ηL para este tipo de reacciones se puede definir:
( )ε+==η 1kAk
CkAN
ˆ vL
A
vAL
i ⎪⎩
⎪⎨⎧
′
′=
bi
b
BAL
B
CCk :es η deminador
-deno el Luego, .Ckˆk :Recordar
Notar que aparece una constante cinética (k) para una reacción muy rápida (no es conveniente).
Usando las definiciones de γ y Shm, resulta:
( )ε+γ
=⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛+
γ=η 1
Sh1
CDCD
ba1
Sh1
m2
AA
BB
m2L
i
b (12)
Este factor de utilización, tal como se vio anteriormente, “representa el efecto de disminución que la transferencia de materia ejerce sobre la velocidad de reacción máximaque tendría lugar con CAi y CBb”.
De la ec. (12) se puede notar que al aumentar CBb se puede aumentar ηL. Sin embargo, este incremento de ηLtiene un límite.
A medida que CBb aumenta, el plano de reacción se mueve hasta llegar a la interfaz, con lo cual yP = 0. Ver Figura.
y0
pA
CB
CB
yL
pA b
CBmax
b
yG−
C CA Bi i= = 0
Notar que no se puede lograr un aumento de la velocidad por un posterior aumento de CBb. La velocidad estarácompletamente controladapor la velocidad de transferencia en el gas.
De la ec (8): (13)
De las ecs. (13) y (9) es:
L
maxB
BB yC
DN b−=
AL
maxB
BB Nab
yC
DN b −=−=
Por lo tanto, se puede despejar de la ec. anterior:maxBb
C
L
A
B
AA
B
LmaxB k
Nab
DD
Nab
Dy
Cb
== (se usó: ) (14)LAL yDˆk =
Como para este sistema existe control en el gas, NA es:
bAGA pkN =
Luego, de las ecs. (14) y (15) es:
bb AL
G
B
AmaxB p
kk
DD
abC =
(15)
(16)
Si ocurriera que:
en este caso el flujo permanece igual:
bbb AL
G
B
AmaxBB p
kk
DD
abCC =>
bAGA pkN =
Como se vio antes, para reacciones muy rápidas el Factor de Utilización presenta el inconveniente de exigir valores exactos de k. Para estos casos es más útil el concepto de Factor deIncremento (FA). De la definición de FA y usando la ec. 11, resulta:
(17)( ) ε+=−
= 10Ck
NˆF
iAL
AA
Notar que , o sea que “la velocidad de transferencia de materia es aumentada por la reacción química”.
Este resultado puede incluirse en la figura FA vs. γ vista anteriormente. Notar que la ec. (17) produce una familia de líneas horizontales ubicadas a la derecha de la línea de trazos.
En esa zona, se observa que: (ver Figura).
1FA ≥
( )γ≠ AA FF
Las curvas que conectan cada línea horizontal con la zona de γbajos, corresponden al caso de reacciones de segundo orden moderadamente rápidas. Estas curvas fueron obtenidas por Van Krevelen y Hoftyzer (1948).
Si la resistencia en el gas es importante, se puede obtener una nueva expresión para NA. Para este caso se puede escribir:
( ) ( )ibib AAGAAGA CHpkppkN −=−= (se usó Henry) (18)
Despejando CAi de la ec. (18) y reemplazándola en la ec. (11), se obtiene:
LG
BA
BA
A
kH
k1
CHDD
bap
Nbb
+
+=
⎩⎨⎧
asresistencideaditividadlanuevamenteilustraecuaciónEsta
(19)
Reacciones irreversibles de 2do ordenHasta ahora vimos:• Reacciones de 1er orden (ó pseudo 1er orden)• Reacciones instantáneas
Sea la reacción siguiente:
Si esta reacción es de 2do orden, los BM y CC son (ver Figura):
ProductosBabA →+
BA2B
2
B
BA2A
2
A
CCkab
dyCdD
CCkdy
CdD
=
=
0y =iAA CC = 0
dydCB =
Lyy =bAA CC =
bBB CC =
(Froment usa también CB = CBi)
Este sistema no tiene solución analítica. Van Krevelen y Hoftijzer (1948) obtuvieron soluciones analíticas aproximadas suponiendo:
1.
2.
0CbA ≅
película laen cteCB ≅
La ecuación aproximada propuesta para FA es similar a la obtenida para 1er orden, pero reemplazando γ por γ’:
( )b
i
B
A
B
AA C
CDD
ab1F1 −−γ=γ′ (3)
ε/1
Esta solución aproximada es válida en un 10% respecto de la solución numérica. Además FA debe obtenerse a partir de una ecuación implícita (ec. 3).
Notar que:
Ver Figura FA vs. γ. Los resultados para las reacciones de 2do
orden “conectan” las gráficas de las reacciones de pseudo 1er orden y las reacciones instantáneas.
Porter (1966) derivó una ecuación aproximada y explícita para FA:
γ≡γ′⇒>>ib AB CCsi
⎥⎦⎤
⎢⎣⎡
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛
ε−γ
−−ε+=1exp11FA
Kishinevskii, Kornienko y Popa (1971) obtuvieron una ecuación aproximada y explícita para FA:
donde:
( )[ ]αγ−−αγ
+= 65.0exp11FA
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛εγ
−γ
+εγ
=α45.068.0expˆ
i
b
A
B
A
B
CC
DD
ba
=̂ε
MODELOS PARA LA TRANSFERENCIA DE MATERIA EN REACCIONES GAS-LIQUIDO
MODELO ESPACIO TIEMPO AUTORES/AÑO
Teoría de la película (o de la doble película)
EspesorFinito
Estado Estacionario
Whitman (1923)
Teoría de lapenetración orenovación superficial
Espesor Infinito
Estado No Estacionario
Tiempo único de exposición de los elementos de líquido
Distribución de tiempos de exposición de los elementos de líquido
Higbie (1935)
Danckwerts (1951)
Teoría de la película-penetración
Espesor Finito
Estado No Estacionario
Toor y Marcello (1958)
2. Modelo de la Renovación SuperficialEstos modelos se basan en las siguientes ideas (ver Figura):1. La superficie del L está compuesta por un “mosaico” de
elementos que pueden estar expuestos al gas diferentes tiempos (ó “edades”).
2. Mientras los elementos de líquido están en la superficie expuestos al gas, absorben gas como si fueran elementos de longitud infinita y sin movimiento.
3. Reemplazo de los elementos de líquido en la superficie G-L, por líquido del “bulk”.
De acuerdo a la distribución de “edades superficiales”, se pueden diferenciar (ver Tabla):• Modelo de Higbie (1935): existe un tiempo determinado de
permanencia del líquido ( ).• Modelo de Danckwerts (1951): existe una distribución de
“edades” superficiales de los elementos [Ψ(t)].
t
GAS LIQUIDO
interfaz
elementosde líquido
elementode líquido
0 yL
NA
CA
y
(t > 0)
CAi
CAb
→ ∞
Absorción Física (Sistema sin Reacción Química)
El BM y las condiciones iniciales y de contorno para cada elemento de líquido son:
t = 0 y > 0t > 0 y = 0t > 0 y → ∞
Se resolverá por Transformación de Similaridad
bAA CC =
iAA CC =
bAA CC =⎪⎩
⎪⎨
⎧
=∂∂
0y
CfinitoC
ó A
A
2A
2
AA
yC
Dt
C∂∂
=∂∂ (1)
(2)
y
Transformaciónde similaridad
ηt
(PDE) (ODE)
CA CA
bi
b
AA
AA
CCCC
ˆC−
−=
( ) 21
A tD4
y=̂η
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛ η−′=
∂η∂
η=
∂∂
t21C
tddC
tC
( ) 21
A tD4
1Cyd
dCyC ′=
∂η∂
η=
∂∂
2
2
2
2
yC
yC η′′=
∂∂
Sean:
Reemplazando en las ecs. (1) y (2), resulta:
0y
CDt2
1C 2
2
A =η′′−⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛ η−′ 0
tD21yCC
A2
2=
ηη′+′′
0C2C =′η+′′ (ODE) ⇒ en la variable η solamente
η = 0 C = 1 (CC1)
η → ∞ C = 0 (CC2)
02ddC
ˆODElade
=Ψη+Ψ′⇒η
=Ψ
∫η η−η− +η=⇒=Ψ0
BdeACeA22
Sea:
de la CC1 es: 1 = 0 + B ⇒ B = 1
de la CC2 es: ⇒1deA00
2+η= ∫
∞ η−
∫∞ η− η
−=
0de
1A 2
⇒
( )( )
( )∫∫∫ η
∞
η
ηη−π
−=ηη−
ηη−−=
02
02
02
dexp21dexp
dexp1C
( ) ( )∫ −π
=x
02 xdxexp2
ˆxerf0 1
1
0 x
erf (x)
Recordar la definición de la Función Error:
Notar: expansión en serie de la función error (Advanced Engineering Mathematics, E. Kreyszig, pag. A70):
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛+−+−
π= L
7!3x
5!2x
3!1xx2xerf
753
( )( )∑
∞
=
+
+−
π=
0n
1n2n
!n1n2x12xerf
2π
Entonces, de las dos ecuaciones anteriores, resulta:
(3)
Si η ≅ 2 ⇒ erf(η) ≅ 0.99. Generalmente se habla de una longitud de penetración, que es la que produce una C = 0,01 (1%).
( ) ( )η=η−= erfcerf1C ( ) ( ){ xerf1ˆxerfc −=
=ηtD4
y
A
⇒δ
=tD4
2A
tD4 A=δ
( ) ⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛−+=
tD4yerfcCCCC
AAAAA bib
De la ec. (3), resulta:
(4)
Luego:
Ver Figura CA/CAi en función de “y”, a diferentes tiempos
Perfiles de concentración para la absorción de un gas en agua
CA/
CA
i
DA = 2 × 10-5 cm2/s
CAb = 0
y
Se sabe que:
0y
AAA y
CDN=
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛∂∂
−=
( ) ( )tD4
1tD4
yexp2CCDNA0yA
2
AAAA bi
=⎥⎥⎦
⎤
⎢⎢⎣
⎡⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛−
π−
−−= dydη
( )t
DCCN AAAA bi π
−=( )
⎩⎨⎧
∞→⇒→=
A
AA
N0t SitNN
Notar
(Esta ecuación sirve de base para métodos de medición de DA)
(5)∴
( )[ ] ( ) ( )2xexp2dx
xerfddx
xerfcd−
π−=−=
Luego:
Nos interesa conocer el flujo de A:
Notar: Esta expresión de NA no es, todavía, el flujo de A en un sistema gas-líquido bajo algún sistema de agitación (todavía no se usaron los modelos de Higbie ó de Danckwerts). En esta deducción, el líquido permanece quieto mientras A difunde en el elemento.
1
Modelo de Higbie
Sea:
No es real que exista un único tiempo de exposición de los elementos de fluido.
El tiempo se determina por las propiedades hidrodinámicas del sistema y es el único parámetro del modelo (parámetro de ignorancia del modelo, como yLen el modelo de la película).
Luego, la velocidad de absorción de A promedio, es:
(6)
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛=
líquido de elemento cada deapermanenci de medio tiempo
t
( )∫=t
0 AA dttNt1
ˆN
De las ecs. (5) y (6) se obtiene:
21AAAt
021AAA
A t2Dt
CCdttD
tCC
N bibi
π
−=
π
−= ∫ −
( )bi AA
AA CC
tD
2N −π
= { ( )tN :queNotar A ℑ≠(7)
Si recordamos que: ( )bi AALA CCkˆN −=
(8)
En la teoría de la película (ver Tabla) se cumplía que: kL ∝ DA
tD
13.1t
D2k AA
L ≅π
= { 21AL DkNotar ∝
( )N Dy
C CAA
LAi Ab= − k
DyL
A
L=
( )N Dt
C CAA
Ai Ab= −2π
k DtLA= 2π
MODELO VELOCIDAD DE ABSORCIÓN COEFICIENTE DEGAS-LIQUIDO TRANSFERENCIA
DE MATERIA
Película
Higbie
Danckwerts
Modelo de DanckwertsDanckwerts propuso la existencia de una distribución de edades superficiales. Este autor definió:
Danckwerts propuso la siguiente función de distribución:
(9)
Por definición de una función de distribución, es:
Además, debe cumplirse que:
( ) ⎟⎠⎞
⎜⎝⎛=Ψ
superficie de elementos los dereemplazo paraón distribuci defunción
ˆt
[ ] ( ) 1tiempo tiempode unidad laen nuevo líquidopor areemplazad
es que área defracción la representa que parámetroˆs −=⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛=
( ) tsest −=Ψ
( ) { anormalizadón distribuci deFunción 1dtt0
=Ψ∫∞
( ) dtesdttdtty t entre gas al expuestaestado ha que superficie la defracción ts−=Ψ=⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛
+
Notar que la función cumple esta condición:
Entonces, la velocidad de absorción promedio, es:función “peso”
(10)
“La velocidad de absorción promedio es el valor de NA promediado sobre todos los elementos de superficie de “edades” entre 0 e ∞”.
De las ec. (5) y (10) es:
stes −
( )[ ] ( ) ( ) 1101e
ssdtesdtes 0
st0
st0
st =−−=−
==∞−∞ −∞ − ∫∫
( ) ( ) ( )∫∫∞ −∞
=Ψ=0
stA0 AA dtetNsdtttNN
( ) ∫∞ −
π−=
0
stA
AAA dtt
eDCCsNbi s
π
( )bi AAAA CCDsN −=
Integral impropia (de tablas)(11)
Luego, a partir de la definición de kL, resulta:
(12) (ver Tabla)AL Dsk = { 21AL Dk es nuevo de ∝
( )N Dy
C CAA
LAi Ab= − k
DyL
A
L=
( )N Dt
C CAA
Ai Ab= −2π
k DtLA= 2π
( )N sD C CA A Ai Ab= − k s DL A=
MODELO VELOCIDAD DE ABSORCIÓN COEFICIENTE DEGAS-LIQUIDO TRANSFERENCIA
DE MATERIA
Película
Higbie
Danckwerts
Reacción de 1er orden e irreversible
El BM para A en un elemento de líquido es:
A2A
2
AA kC
yCD
tC
−∂∂
=∂∂
t = 0 y > 0 CA = 0 t > 0 y = 0 CA = CAi
t > 0 y → ∞ CA = 0
(1)
(2)
y
(t > 0)
y = 0
NA
CA
CAi
Notar: C = 0Ab
elementode líquido
Usando Transformada de Laplace, es:
( ) A2A
2
AAA Ckdy
CdD0tCCs −==−
0CD
skdy
CdA
A2A
2=⎟
⎠
⎞⎜⎝
⎛ +−
sC
C iAA =
0CA =
0y =
∞→y
(3)(Problema transformado)
(4)
La solución del problema transformado (ecs. 3 y 4) es:
Como:
Además:
∴ (5)
De la transformación inversa de la ec. (5) resulta:
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛ +−+⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛ += y
DskexpBy
DskexpAC
AAA
0A0Cy A =⇒=∞→
sCBsCC0yii AAA =⇒==
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛ +−= y
Dskexp
sC
CA
AA
i
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛+⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛+
+⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛−⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛−=
kttD2
yerfcDkyexp
21
kttD2
yerfcDkyexp
21
CC
AA
AAA
A
i ( )t,yCA ℑ=(6)
A partir de la ec. (6) se puede obtener la velocidad de absorción en función del tiempo:
(7)
Notar: Para casos donde: k t → ∞, resulta:
( ) ( )⎥⎥⎦
⎤
⎢⎢⎣
⎡
π+=
−
tketkerfCDktN
kt
AAA i
( ) 1xerf → 0x
e x→
π
−
( )iAAEEAktA CDkNtN ==∞→
Velocidad de Absorción G-L en Estado Estacionario
Modelo de Higbie
Recordar que para este modelo era:
Reemplazando la expresión de NA(t) e integrando, resulta:
(8)
Vimos que para este modelo era:
(9)
Además, se vio que: (10) (Número de Hatta)
( )∫=t
0 AA dttNt1
ˆN
( )⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡−
π+⎟
⎠⎞
⎜⎝⎛ += tkexptktkerf
21tk
kD
tC
N AAA
i
2L
AAL k
D4tt
D2kπ
=⇒π
=
L
A
kDk
=̂γ
De las ecs (9) y (10) resulta: (11)
De las ecs. (8) y (11) resulta:
(12)
Esta es la expresión final de <NA> para el modelo de Higbie.
De la definición del Factor de Incremento (FA) es:
(13)
k4t
2
πγ
=
⎥⎦
⎤⎢⎣
⎡⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛πγ
−πγ
+⎟⎠⎞
⎜⎝⎛
πγ
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛+
πγ
⎟⎠⎞
⎜⎝⎛γπ
=22
ALA4exp22erf
214
4CkN
i
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛
πγ
−+⎟⎠
⎞⎜⎝
⎛πγ
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛γπ
+γ==2
AL
AA
4exp212erf
8CkN
ˆFi
Modelo de DanckwertsRecordar que para este modelo era:
Similar Transf. de Laplace
(14)
Si se reemplaza la ec. (7) en el integrando, se obtiene:
(15)
El parámetro “s” puede vincularse con kL y DA. Si no hay reacción química, se vio anteriormente que:
⇒ (16)
Entonces, de la ecs. (15) y (16), es:
( ) ( ) ( )∫∫∞ −∞
=Ψ=0
stA0 AA dtetNsdtttNN
( )iAAA CskDN +=
sDk AL =A
2L
Dks =
( )iii A
22LA2
L
A2LA
A
2L
AA C1kC1kDkkC
DkkDN +γ=⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛+=⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛+=
Recordando la definición de FA resulta:
(18)
El Factor de Utilización para este modelo se definió como:
2A 1F γ+=
( )
i
i
i A
vAA
A
vAL Ck
AskDCCk
ANˆ+
==η
( )k
skDA AvL
+=η
2ALA 1CkN
iγ+= Expresión final de <NA> para
el modelo de Danckwerts(17)
Comparación de los tres modelos
Se pueden comparar los resultados obtenidos de FA para los tres modelos: película, Higbie y Danckwerts (Ver Tabla).
Si bien las tres expresiones son diferentes, notar que:
1) γ < 0.3 ⇒ FA → 1 (para los tres modelos)2) γ > 3 ⇒ FA → γ (para los tres modelos)3) 0.3 < γ < 3 ⇒ los valores de FA son parecidos para
los tres modelos. Existe un desviación máxima del 7.1 % para el modelo de la película en γ = 1 (los errores se calculan con respecto al modelo de Danckwerts)
Sin embargo, notar que estas predicciones similares entre los tres modelos están hechas para 1er orden y CAb = 0. Para otras cinéticas los resultados podrían ser diferentes.
0.01 1.00 1.00 0.940.1 1.00 1.00 1.0050.3 1.04 1.04 1.0351 1.31 1.41 1.373 3.02 3.16 3.12
10 10.00 10.05 10.39
Factor de Incremento (FA) para CAb = 0
γ Película Danckwerts Higbie
γγ
=tanh
FA2
A 1F γ+= ⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛πγ
−+⎟⎠
⎞⎜⎝
⎛πγ
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛γπ
+γ=2
A4exp
212erf
8F
Reacción irreversible e instantánea (de segundo orden)
Sea la reacción irreversible e instantánea siguiente:
La reacción se producirá en un plano que, a diferencia de la teoría de la película, se irá moviendo a medida que transcurre el tiempo (ver Figuras 1 y 2).
Los BM para A y B son:
( ) ( ) Prod.BbAa lg →+⎪⎩
⎪⎨
⎧
+→+
+→+
+→+
−−
−+
−+
HSOHOHSH
HSRNHRNHSH
ClNHHClNH
22
322
43
Ejemplos
2B
2
BB
2A
2
AA
yCD
tC
yCD
tC
∂∂
=∂∂
∂∂
=∂∂ ( )
( )∞<<
<<
yy
yy0
p
p
(1)
Figura 1. Frente de reacción para un determinado tiempo “t”
Figura 2. Frente de reacción para diferentes tiempos t1, t2, t3, etc.
b
i
bb
BB
BAp
AA
BBAA
CC 0 t y
0C 0C 0 t yy
CC 0 t 0y
CC 0CC 0 y 0t
=>∞→
==>=
=>=
===>=
Notar que todavía falta incorporar la reacción química a través de los flujos molares NA y NB en el plano y = yP.
Puede demostrarse que la solución para A de la ec. (1), por Trans-formada de Laplace ó Transformación de Similaridad, es del tipo:
(3)
Por analogía, también es:
(4)
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛+=
tD2
yerfAACA
21A
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛+=
tD2
yerfBBCB
21B
(2)
Las condiciones iniciales y de contorno son:
Por simple inspección de las ecs. (3) y (4), para que:
debe cumplirse que:
(5)
Notar:
En estas ecuaciones, tenemos el primer miembro igual a cero y elsegundo miembro una función de “t” . Luego, debe ser:
En la ec. (5), falta determinar β todavía. En principio, se deberácumplir que β sea función de los parámetros del sistema:
(6)
pB
A yyen0C0C
=→⎭⎬⎫
==
t2tctey p β==
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛+=
tD2
yerfAA0
A
p21 ⎟
⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛+=
tD2
yerfBB0
B
p21
tcteyp =
( )b,a,C,C,D,Dbi BABAβ=β
A partir de las condiciones iniciales y de contorno, se pueden obtener las constantes A1, A2, B1 y B2. Para la especie A es:
→ ⇒
→ ⇒
Reemplazando A1 y A2 en la ec. (3) resulta:
(7)
0y =
pyy =
iAA CC =
0CA =
iA1 CA =
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛ β−=
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛−=
A
A
A
p
A2
Derf
C
tD2y
erf
CA
ii
(5) ec.
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛ β
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛ β−⎟
⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
=
A
AA
A
A
Derf
Derfc
tD2
yerfc
C
C
i
( )
⎟⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜⎜
⎝
⎛
β<<876tpy
t2y0
Para B tenemos:
De donde:
( )0tó
y=
∞→bBB CC = 21B BBC
b+=
pyy = 0CB =
B
B
p21
D
tD2y
erfBB0
β
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛+=
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛ β−
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛ β
−=
B
BB
1
Derf1
DerfC
Bb
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛ β−
=
B
B2
Derf1
CB b
→ ⇒
⇒→
Reemplazando B1 y B2 en la ec.(4) resulta:
(8)
Para calcular β se utilizará la estequiometría de la reacción:
(9)
Calculemos NA y NB a partir de su definición. Derivando la ec.(7):
(10)
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛ β
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛ β−⎟
⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛
=
B
BB
B
B
Derfc
Derf
tD2
yerf
C
C
b
( )
⎟⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜⎜
⎝
⎛β>876typ
t2y
bN
aN BA −=
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛ βπ=⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛∂∂
−=β−
=
A
DA
Ayy
AAA
Derf
et
DCy
CDNA
2
i
p
Derivando la ec.(8):
Reemplazando las ecs.(10) y (11) en la ec.(9), resulta la ec. (12). Es una ecuación implícita que permite calcular β por prueba y error. Es decir, nos da la relación funcional de la ec.(6) que se había supuesto al comienzo.
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛ βπ−=⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛∂∂
−=β−
=
B
DB
Byy
BBB
Derfc
et
DCy
CDNB
2
b
p
( ) ( ) ( ) ( )BB2AA2Ai
Bb
A
B DerfcDexpDerfDexpCC
DD
ba ββ=ββ
(12)
(11)
Ubicación del plano de reacción en función del tiempo, para: CAi = 1 M, CBb = 4 M
Las ecs. (7), (8) y (12) definen los perfiles de CA y CB en función de (y,t). Perry y Pigford (1953) presentaron resultados numéricos sobre los perfiles de A y B en función del tiempo (ver Figura).
y
Para aplicar luego las Teorías de Higbie y de Danckwerts, necesitamos obtener la velocidad de absorción instantánea de A. Derivando la ec.(7) respecto a “y”, y haciendo y = 0 resulta:
(13)
Modelo de Higbie
( )
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛ βπ=⎟⎟
⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛∂∂
−==
A
AA
0y
AAA
Derf
1t
DCy
CDtNi
( ) ∫∫⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛ βπ==
t
0
A
AA
t
0 AAt
dt
Derf
1DC
t
1dttNt
1Ni
t
D
Derf
C2N A
A
AA
i
π⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛ β=∴
Ya se vió que para este modelo:
(14)
El Factor de Incremento FA es:
(15)
t
D2k A
Lπ
=
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛ β=
A
ALA
Derf
1CkNi
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛ β=Δ
A
AL
AA
Derf
1
Ck
NF
i
∴
Cuando DA = DB, de la ec. (12) resulta:
⇒
Recordar:
(16)
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛ β−=⎟
⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛ β
AAA
B
Derf1
Derf
C
C
b
a
i
b
1C
C
b
a1D
erfi
b
A
B
A
=⎟⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜⎜
⎝
⎛+⎟
⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛ βi
b
A
B
A
CC
ba1
Derf
1+=
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛ β
i
b
i
b
A
B
AA
BBPelículaA
Cb
Ca1
CDb
CDa1F +=+=
( ) ( )BAPelículaABA
HigbieA DDFDDF ===∴
El Factor de Utilización es:ec. (14)
(17)
Cuando DA = DB es:
(18)
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛ β=Δη
A
vL
A
vAL
Derfk
Ak
Ck
AN
i
ib AB' CCk
ser debe realidaden
k
Cb
Ca1Ak
i
b
A
BvL
L
⎟⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜⎜
⎝
⎛+
=η
( ) ( )BAPelículaABA
HigbieL DDDD =η==η∴
Modelo de Danckwerts
ec. (13)
Para este modelo, se vió que:
igual que para el Modelo de Higbie
( ) ∫∫∞ −∞ −
π⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛ β==
0
stA
A
A
0
stAA dt
teD
Derf
sCdtestNN i s
π
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛ β=
A
AAA
Derf
sDCN i
AL Dsk =
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛ β=
A
ALA
Derf
CkN i ⇒
∴
∴
Como: HigbieA
DanckwertsA NN =
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛ β==
A
HigbieA
DanckwertsA
Derf
1FF
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛ β=η=η
A
vLHigbieL
DanckwertsL
Derfk
Ak
Además, cuando DA = DB, se obtienen las siguientes relaciones finales para el factor de incremento y el factor de utilización:
( ) ( ) ( )BAPeliculaABA
DanckABA
HigbieA DDFDDFDDF =====
( ) ( ) ( )BAPeliculaLBA
DanckLBA
HigbieL DDDDDD =η==η==η
MODELOS PARA LA TRANSFERENCIA DE MATERIA EN REACCIONES GAS-LIQUIDO
MODELO ESPACIO TIEMPO AUTORES/AÑO
Teoría de la película (o de la doble película)
EspesorFinito
Estado Estacionario
Whitman (1923)
Teoría de lapenetración orenovación superficial
Espesor Infinito
Estado No Estacionario
Tiempo único de exposición de los elementos de líquido
Distribución de tiempos de exposición de los elementos de líquido
Higbie (1935)
Danckwerts (1951)
Teoría de la película-penetración
Espesor Finito
Estado No Estacionario
Toor y Marcello (1958)
3. Modelo de la Película-Penetración
⎟⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜⎜
⎝
⎛
líquido-gas superficie laen un permanecen
líquido de elementos los Sicorto tiempo
⎪⎪⎩
⎪⎪⎨
⎧
iaestacionar no
npenetració Pequeña
Materia de ciaTransferenlíquido elen gas del
( )⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛∂∂
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛
t
infinito-semielemento
⎟⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜⎜
⎝
⎛
líquido-gas superficie laen un permanecen
líquido de elementos los Silargo tiempo
⎪⎪⎩
⎪⎪⎨
⎧
ioestacionar estado
npenetracióMayor
en Materia de ciaTransferenlíquido elen gas del
En consecuencia, se verificará que:obedecen
(elementos “jóvenes”) Modelos de Renovación Superficial
obedecen(elementos “viejos”) Modelo de la Película
⇒
⇒
⇒
⇒
Tienen características de ambos modelos
“Este modelo sirve también para demostrar que los modelos de la Película y de la Renovación Superficial no son modelos separados, sino que son casos límites de un modelo más general”.
La mayor generalidad de este modelo trae como dificultad:Mayor complejidad matemática para calcular NA.Se necesitan dos parámetros: (1) renovación superficial , y (2) espesor del elemento de líquido (yL).
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛s"intermedia
edades"con elementos
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛
⇓
1958 Marcello,y Toor npenetració-Película la de Modelo
ioestacionar estado elalcanzar sin pero elemento,del interno límite el hasta llega gas deln penetració La
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛sintermediaedadescon casos
( )sót
⇒
⇒
GAS LIQUIDO
interfaz
elementosde líquido
elementode líquido
0 yL
NA
CA
y
(t > 0)
CAi
CAb
2A
2
AA
y
CD
t
C
∂
∂=
∂
∂
0t0t0t
<>=
Lyy0y0y
==>
b
i
b
AA
AA
AA
CC
CC
CC
=
=
=
(1)
(2)
En base a la similitud matemática de este problema con el de conducción del calor en sólidos, la solución se puede hallar en Carslaw y Jaeger, Conduction of Heat in Solids, Oxford Univ. Press, London, pp. 252-255 (1947).
Ver ecuaciones para NA(t) en la Tabla.
Se ha definido un tiempo característico:
Notar además que para cortos tiempos de exposición, se obtiene el NA(t) de Renovación Superficial:
(3’)
Notar también que para largos tiempos, se reproducen los resultados del modelo de la Película:
(4’)
( )t
DCCN A
AAA biπ
−≅
( )L
AAAA
y
DCCN
bi−≅
A
2L
c Dyt =
MODELO DE LA PELICULA-PENETRACIONMODELO TIEMPO VELOCIDAD DE ABSORCION
DANCKWERTS
HIGBIE
NA(t) t yD
L
A
<<2
( )N C CD
tn yD tA Ai Ab
A L
An
= − + −⎛
⎝⎜
⎞
⎠⎟
⎡
⎣⎢
⎤
⎦⎥
=
∞
∑π1 2
2 2
1
exp
t yD
L
A
>>2
( )N C C Dy
n D tyA Ai Ab
A
L
A
Ln
= − + −⎛⎝⎜
⎞⎠⎟
⎡
⎣⎢
⎤
⎦⎥
=
∞
∑1 2 2 22
1
exp π
t yD
L
A
<<2
( )⟨ ⟩ = − +⎛
⎝⎜⎜
⎞
⎠⎟⎟
⎡
⎣
⎢⎢
⎤
⎦
⎥⎥=
∞
∑N C CD
tierfc
n y
D tA Ai Ab
A L
An
2 1 21π
π
( )⟨ ⟩ = − + − −⎛⎝⎜
⎞⎠⎟
⎡
⎣⎢
⎤
⎦⎥
⎧⎨⎪
⎩⎪
⎫⎬⎪
⎭⎪=
∞
∑N C C Dy
yD t
n D tyA Ai Ab
A
L
L
A
A
Ln
1 26
2
2
22 2
21π
ππexpt y
DL
A
>>2
1 2
syD
L
A
<<
1 2
syD
L
A
>>
( )⟨ ⟩ = − + −⎛
⎝⎜
⎞
⎠⎟
⎡
⎣⎢⎢
⎤
⎦⎥⎥=
∞
∑N C C D s n y sDA Ai Ab A L
An1 2 2
1exp
( ) ( )⟨ ⟩ = − +
+
⎡
⎣⎢⎢
⎤
⎦⎥⎥=
∞
∑N C CDy n D s yA Ai Ab
A
L A Ln
1 2 11 2 2 2
1 π /
(3)
(4)
(5)
(7)
(8)
(6)
CL
A
tt
y
tD=
()
LA
Ab
Ai
A
y/D
CC
N−
Notar en la Figura:
1) De la ec. (4’) se vé que:
(kL del modelo de la película) (abcisa)
2) De la ec. (3’) se vé que:
abcisa
( ) horizontal rectay
tD1
yDCCN
L
A
LAAA
A
bi
⇒⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛ℑ≠≅
−
( )⎟⎠⎞⎜
⎝⎛ =
⇒
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛π=
− xcteyequilátera hipérbola
ytD
11yDCC
N
L
ALAAA
A
bi
Reemplazando NA(t) en la ec. anterior, se obtienen las ecs. de <NA> para tiempos cortos y tiempos largos (ver Tabla). Se ha utilizado la “integral de la función error complementaria”:
∫∞
=x
xdxerfcxierfc
Notar que para tiempos cortos , de la ec. (5) es:
Notar que para tiempos largos , de la ec. (6) es:
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛<<
L
2L
D
yt
( ) Higbie de Modelot
DCC2N AAAA bi
⇒π
−≅
⎟⎟
⎠
⎞
⎜⎜
⎝
⎛>>
L
2L
D
yt
( ) Película la de Modeloy
DCCN
L
AAAA bi
⇒−≅
Distribución de edades superficiales de Higbie
Recordar que: ( )∫=t
0 AA dttNt1
ˆN
Si: x → ∞ ⇒ ierfc x → 0
Distribución de edades superficiales de Danckwerts
Recordar que:
Reemplazando NA(t) en la ec. anterior, se obtienen las ecuaciones para tiempos cortos y tiempos largos (ver Tabla).
Notar que para tiempos cortos , de la ec. (7) resulta:
Notar que para tiempos largos , de la ec. (8) resulta:
( )∫∞ −=
0
stAA dtestNN
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛<<
A
2L
Dy
s1
( ) Danckwerts de ModelosDCCN AAAA bi⇒−≅
⎟⎟⎠
⎞⎜⎜⎝
⎛>>
A
2L
Dy
s1
( ) Película la de Modeloy
DCCN
L
AAAA bi
⇒−≅