lab.3 Teorema de Bernoulli
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UNIVERSIDAD ANDINA DEL CUSCOFACULTAD DE INGENIERÍA
Escuela Profesional de Ingeniería Civil
ContenidoI. DATOS GENERALES...............................................................................................................2
II. INTRODUCCION....................................................................................................................3
III. OBJETIVO DEL ENSAYO.....................................................................................................3
IV. MARCO TEORICO..............................................................................................................3
V. RELACION DE EQUIPOS Y MATERIALES.................................................................................4
VI. PROCEDIMIENTO..............................................................................................................5
VII. RESULTADOS DE LA PRUEBA............................................................................................6
VIII. DIAGRAMA PERDIDA DE CARGA.....................................................................................13
IX. CONCLUSIONES..............................................................................................................13
X. BIBLIOGRAFIA.....................................................................................................................13
LABORATORIO DE MECÁNICA DE FLUIDOS
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UNIVERSIDAD ANDINA DEL CUSCOFACULTAD DE INGENIERÍA
Escuela Profesional de Ingeniería Civil
LABORATORIO DE MECÁNICA DE FLUIDOS
I. DATOS GENERALES
1.1. Tema:
ESTUDIO DE TEOREMA DE BERNOULLI
1.2. Fecha:
FECHA DEL ENSAYO : 27 DE NOVIEMBRE DEL 2015.
FECHA DE ENTREGA DEL INFORME : 04 DE DICIEMBRE DEL 2015.
1.3. Lugar:
Departamento : Cusco
Provincia : Cusco
Distrito : San Gerónimo
Lugar : Facultad de Ingeniería – Larapa.
Anexo : Laboratorio de Mecánica de Fluidos e Hidráulica
1.4. Docente:
ING. TITO GABRIEL CHACÓN MENDOZA
1.5. Alumno:
JULIO CESAR TORRES APAZA
LABORATORIO DE MECÁNICA DE FLUIDOS
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II. INTRODUCCION
Cuándo la velocidad de un fluido en cualquier punto dado permanece constante en el transcurso del tiempo, se dice que el movimiento del fluido es uniforme. Esto es, en un punto dado cualquiera, en un flujo de régimen estable la velocidad de cada partícula de fluido que pasa es siempre la misma. En cualquier otro punto puede pasar una partícula con una velocidad diferente, pero toda partícula que pase por este segundo punto se comporta allí de la misma manera que se comportaba la primera partícula cuando pasó por este punto. Estas condiciones se pueden conseguir cuando la velocidad del flujo es reducida. Por otro lado, en un flujo de régimen variable, las velocidades son función del tiempo. En el caso de un flujo turbulento, las velocidades varían desordenadamente tanto de un punto a otro como de un momento a otro.
III. OBJETIVO DEL ENSAYO
Las pruebas que se efectuarán en esta unidad de estudio tienen la finalidad de verificar la ley que regula el movimiento de un fluido en un conducto, ley expresada por el Teorema de Bernoulli. La correcta comprensión de esta ley es fundamental para el estudio de hidráulica y en general del movimiento de los fluidos.
Se demostrará que, si no se toman en cuenta las pérdidas por fricción, la energía del líquido queda constante en cada punto del tubo.
Se demostrara la pérdida de carga, la velocidad los cuales determinaran el gradiente hidráulico.
IV. MARCO TEORICO
Tubo de Venturi
El tubo Venturi se debe al físico italiano Giovanni Battista Venturi (1746-1822), si
bien su aplicación práctica como instrumento de medida del caudal no llegó hasta
mucho tiempo después, con el norteamericano Clemens Herschel (1842- 1930). Un
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tubo Venturi consiste en un tubo corto con un estrechamiento de su sección
transversal, el cual produce un aumento de la velocidad del fluido y por
consiguiente, puesto que la conservación de la carga expresada por el teorema de
Bernoulli debe satisfacerse, una disminución de la altura piezométrica.
ENERGIA TOTAL:
EP+EC+EdP=ETotal
Ecuación de Bernoulli (Energía para fluidos ideales):
Z1+v12
2∗g+P1γ
=Z2+v22
2∗g+P2γ
Pero para fluidos en la realidad se usa la siguiente ecuación:
Z1+v12
2∗g+P1γ
=Z2+v22
2∗g+P2γ
+H f
Dónde: Hf: Perdida de carga.
V. RELACION DE EQUIPOS Y MATERIALES
Tubo de Venturi con los respectivos piezómetros
Banco Hidráulico Base
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VI. PROCEDIMIENTO
En un inicio todo el equipo ya estaba armado incluso ya se había purgado cada piezómetro la practica comenzó con una breve charla del ingeniero.
Primero hemos empezado a prender el motor de la maquina Luego medimos la altura del cilindro que se encuentra en la parte inferior
de la maquina o banco hidráulico para hallar el caudal lo cual resulta 30.6 cm, esto es equivalente a una caudal 18.7 lt/min.
Luego se ha medido la altura de los cilindros que se encontraban en la parte de encima del banco hidráulico los cuales estaban conectados al tubo de Venturi las alturas tomadas son las siguientes:
H. entrada 44.5 cm H. salida 23.5 cm Enseguida se ha procedido a tomar las alturas de cada uno de los
piezómetros empezando del piezómetro 1 desde la parte izquierda hasta el piezómetro 11 en la parte derecha del tablero de piezómetros.
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VII. RESULTADOS DE LA PRUEBA
Haciendo el uso de la fórmula de Bernoulli se calcula la perdida de caga en cada piezómetro, la velocidad, y la gradiente hidráulico para un caudal Q=18.7 lt/min.
v12
2∗g+P1γ
=v22
2∗g+P2γ
+H f
Entrada SalidaA 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 B
Presiones 445 320 277 210 190 105 27 85 128 153 174 186 235
PIEZOMETROS
DATOS PROCESADOS
FORMULA DE LA VELOCIDAD:
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V=√2 g .HH: altura que falta para llegar a la línea gradiente hídrica desde la altura piezometrica
g: gravedad ( 9.81 m/s2).
CÁLCULOS PARA EL PUNTO P1 ES.
Altura presión o energía de presión
P1γ = 32.0 cm (
1m100 cm!
) = 0.320 m.
Energía cinética
P1vacioγ = 6.77 cm (
1m100 cm!
) = 0.0677 m.
Velocidad
V=√2 (9.81 ) ms2x 0.0677m = 1.15 m/s
Carga cinética
(v)2
2 g =
(1.15)2
2(9.81) = 0.0674 m.
Carga total
Ht1 = P1γ +
(v)2
2 g
Ht1 = 0.320 m + 0.0674 m = 0.387 m.
CÁLCULOS PARA EL PUNTO P2 ES.
Altura presión o energía de presión
P1γ = 27.7 cm (
1m100 cm!
) = 0.277 m.
Energía cinética
P2vacioγ = 10.12 cm (
1m100 cm!
) = 0.101 m.
Velocidad
V=√2 (9.81 ) ms2x 0.101m = 1.41 m/s
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Carga cinética
(v)2
2 g =
(1.41)2
2(9.81) = 0.101 m
Carga total
Ht1 = P1γ +
(v)2
2 g
Ht1 = 0.277 m + 0.101 m = 0.378 m
CÁLCULOS PARA EL PUNTO P3 ES.
Altura presión o energía de presión
P1γ = 21 cm (
1m100 cm!
) = 0.210m.
Energía cinética
P3 vacioγ = 15.86cm (
1m100 cm!
) = 0.159 m.
Velocidad
V=√2 (9.81 ) ms2x 0.159m = 1.77m/s
Carga cinética
(v)2
2 g =
(1.77)2
2(9.81) = 0.159 m
Carga total
Ht1 = P1γ + (v)
2
2 g
Ht1 = 0.210 m + 0.159 m = 0.369 m.
CÁLCULOS PARA EL PUNTO P4 ES.
Altura presión o energía de presión
P1γ = 19 cm (
1m100 cm!
) = 0.190 m.
Energía cinética
P 4vacioγ = 16.91 cm (
1m100 cm!
) = 0.169 m.
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Velocidad
V=√2 (9.81 ) ms2x 0.169m = 1.82 m/s
Carga cinética
(v)2
2 g =
(1.82)2
2(9.81) = 0.169 m
Carga total
Ht1 = P1γ +
(v)2
2 g
Ht1 = 0.190 m + 0.169 m = 0.359 m
CÁLCULOS PARA EL PUNTO P5 ES.
Altura presión o energía de presión
P1γ = 10.5 cm (
1m100 cm!
) = 0.105 m.
Energía cinética
P5 vacioγ = 24.45 cm (
1m100cm!
) = 0.245 m.
Velocidad
V=√2 (9.81 ) ms2x 0.245m = 2.192 m/s
Carga cinética
(v)2
2 g =
(2.192)2
2(9.81) = 0.244 m
Carga total
Ht1 = P1γ +
(v)2
2 g
Ht1 = 0.105 m + 0.244 m = 0.349 m
CÁLCULOS PARA EL PUNTO P6 ES.
Altura presión o energía de presión
P1γ = 2.7 cm (
1m100 cm!
) = 0.027 m.
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Energía cinética
P6 vacioγ = 31.3 cm (
1m100cm!
) = 0.313 m.
Velocidad
V=√2 (9.81 ) ms2x 0.313m = 2.478m/s
Carga cinética
(v)2
2 g =
(2.478)2
2(9.81) = 0.307 m
Carga total
Ht1 = P1γ +
(v)2
2 g
Ht1 = 0.027 m + 0.307 m = 0.334 m
CÁLCULOS PARA EL PUNTO P7 ES.
Altura presión o energía de presión
P1γ = 8.5cm (
1m100 cm!
) = 0.085 m.
Energía cinética
P7 vacioγ = 24.55 cm (
1m100cm!
) = 0.246 m.
Velocidad
V=√2 (9.81 ) ms2x 0.246m = 2.197 m/s
Carga cinética
(v)2
2 g =
(2.197)2
2(9.81) = 0.246 m
Carga total
Ht1 = P1γ +
(v)2
2 g
Ht1 = 0.085 m + 0.246 m = 0.301 m
CÁLCULOS PARA EL PUNTO P8 ES.
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Altura presión o energía de presión
P1γ = 12.8 cm (
1m100 cm!
) = 0.128 m.
Energía cinética
P8 vacioγ = 19.29 cm (
1m100cm!
) = 0.193 m.
Velocidad
V=√2 (9.81 ) ms2x 0.193m = 1.946 m/s
Carga cinética
(v)2
2 g =
(1.946)2
2(9.81) = 0.193 m
Carga total
Ht1 = P1γ +
(v)2
2 g
Ht1 = 0.128 m + 0.193 m = 0.321 m
CÁLCULOS PARA EL PUNTO P9 ES.
Altura presión o energía de presión
P1γ = 15.3 cm (
1m100 cm!
) = 0.153 m.
Energía cinética
P9 vacioγ = 15.84 cm (
1m100 cm!
) = 0.158 m.
Velocidad
V=√2 (9.81 ) ms2x 0.158m = 1.761 m/s
Carga cinética
(v)2
2 g =
(1.761)2
2(9.81) = 0.158 m
Carga total
Ht1 = P1γ +
(v)2
2 g
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Ht1 = 0.153 m + 0.158 m = 0.311 m
CÁLCULOS PARA EL PUNTO P10 ES.
Altura presión o energía de presión
P1γ = 17.4 cm (
1m100 cm!
) = 0.174 m.
Energía cinética
P10 vacioγ = 12.78 cm (
1m100 cm!
) = 0.129 m.
Velocidad
V=√2 (9.81 ) ms2x 0.129m = 1.59m/s
Carga cinética
(v)2
2 g =
(1.59)2
2(9.81) = 0.129 m
Carga total
Ht1 = P1γ + (v)
2
2 g
Ht1 = 0.174 m + 0.129 m = 0.303 m
CÁLCULOS PARA EL PUNTO P11 ES.
Altura presión o energía de presión
P1γ = 18.6 cm (
1m100 cm!
) = 0.186 m.
Energía cinética
P11 vacioγ = 10.63 cm (
1m100 cm!
) = 0.106 m.
Velocidad
V=√2 (9.81 ) ms2x 0.106m = 1.142 m/s
Carga cinética
(v)2
2 g =
(1.142)2
2(9.81) = 0.066 m
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Carga total
Ht1 = P1γ +
(v)2
2 g
Ht1 = 0.186 m + 0.066 m = 0.252 m
VIII. DIAGRAMA PERDIDA DE CARGA
IX. CONCLUSIONES
Cuando el área es menor la velocidad es mayor.
Para un área mayor, menor es la velocidad.
Cuando disminuye el caudal la velocidad va acercarse a cero y queda solo la altura de presión.
La pérdida de carga incrementa con la longitud recorrida independientemente del diámetro y el caudal.
La presión en un área menor es menor y la velocidad es mayor.
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X. BIBLIOGRAFIA
Streeter y wylie 8va ed, “mecánica de fluidos” Giles, Evett, Liu “mecánica de los fluidos e hidráulica
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