Aliran Debris

PENANGGULANGAN DAYA RUSAK A LIRAN DEBRIS Joko Cahyono, e book & free download

1-1

BAB 1

KLASIFIKASI ALIRAN DEBRIS

1.1 Fenomena Aliran Sedimen Masif

Terdapat berbagai fenomena gerakan sedimen masif (volume sedimen sangat besar), baik

terjadi di dasar laut maupun di muka bumi. Berbagai klasifikasi mengenai gerakan sedimen

masif telah dilakukan oleh beberapa peneliti. Takahashi. 2001, mengklasifikasikan gerakan

sedimen masif yang terdiri dari material granular (partikel padat berukuran mulai dari bubuk

sampai dengan bongkahan-bongkahan material hasil erupsi gunungapi) berdasarkan

mekanisme penyebab sedimen massif tersebut bergerak, seperti Gambar-1.

Gambar-1 ; Kemiripan dan perbedaan mekanisme gerakan sedimen masif

Gerakan sedimen masif dapat dibagi menjadi : runtuh, meluncur dan mengalir. Pada

umumnya, gerakan sedimen masif sangat berbahaya dan merusak. Dalam Gambar-1

dikemukakan delapan klasifikasi sedimen massif ditinjau dari aspek spesifiknya. Lima

klasifikasi yang berada di bagian atas, menunjukan bahwa partikel sedimen massif bergerak

secara tersebar dalam suatu bentuk aliran. Tiga klasifikasi berada di bagian bawah,

menunjukan bahwa sedimen massif bergerak dalam bentuk aliran campuran sedimen dan air.

Apabila aliran yang terbentuk tersebut bersifat kaku dan licin, akan bergerak secara

meluncur di permukaan tanah. Apabila luncuran sedimen tersebut menjadi sangat bebas tanpa

hambatan dan di bagian dasarnya mengalami proses pencairan (liquifaksi) pada saat

meluncur, terjadi gerakan yang cepat (mobilitas tinggi), sehingga dapat disebut sebagai

luncuran debris. Apabila seluruh partikelnya basah oleh air disebut sebagai aliran debris.


1-2

Dengan demikian arah garis panah dari tanah longsor ke luncuran debris menunjukan proses

terbentuknya aliran debris. Kandungan air dalam sedimen sangat diperlukan dalam proses

liquifaksi (pencairan). Sehingga ketika terjadinya luncuran debris skala besar sebagaimana

bongkah-bongkah timbunan hasil erupsi gunungapi pada saat mulai meluncur harus

mengandung cukup air, paling tidak di bagian bawah. Apabila tanah longsor volumenya

kecil, meskipun kandungan airnya sedikit akan berubah menjadi aliran debris karena

mungkin ada tambahan air dari luar. Empat klasifikasi mengenai aliran granular (butiran)

kering, aliran priklastik, luncuran salju, dan aliran debris inersia sangat tumpang tindih. Pada

umumnya, kemiripan mekanisme yang menyebabkan gerakan (ditulis dalam huruf miring) ke

empat jenis aliran tersebut, seperti; gaya akibat adanya tumbukan elastic antar partikel-

partikel, gaya akibat adanya olakan (turbulensi) partikel-partikel, dan gaya akibat adanya

dorong-mendorong rangkaian partikel-partikel yang bergerak beriringan (quasi-static

skeleton), Namum demikian gaya yang dominan yang mempengaruh setiap jenis aliran tidak

sama. Terminologi yang ditulis dengan huruf miring di setiap klasifikasi menunjukan kondisi

material dan media yang ada dalam setiap jenis aliran. Selain gaya-gaya tersebut, perlu

diketahui bahwa aliran piroklastik tipe G.Merapi berasal dari luncuran bongkahan-bongkahan

kubah lava, terjadinya lapisan fluidisasi (cairan) dalam aliran piroklastik tersebut disebabkan

oleh keluarnya gas yang berasal dari dalam bongkahan-bongkahan kubah lava itu sendiri saat

terjadi pemecahan akibat saling berbenturan. Dalam kasus luncuran salju, effek kohesif

(kelekatan) partikel-partikel salju menyebabkan terbentuknya bola salju yang menggelinding

di permukaan licin hamparan salju sangat mempengaruhi mobilitas luncuran salju tersebut

(Takahashi and Tsujimoto 1999; Takahashi 2001). Dalam kasus, aliran debris inersia, effek

melayang dan kemungkinan effek loncatan partikel-partikel dalam cairan interstisial

(campuran air dan lumpur halus) dan effek tumbukan antar partikel-partikel yang sedikit

lebih besar serta effek-efek lainnya menyebabkan percepatan aliran debris inersia. Apabila

aliran debris mengadung lebih banyak partikel-partikel halus, seperti lempung dan lendut

maka membentuk cairan interstial yang kental (campuran lempung, lendut dan air) dalam

jumlah yang sangat besar. Hal ini menyebabkan sukar terjadi turbulensi dan effek tumbukan

antar partikel-partikel sangat kecil, sehingga aliran debris mengalir secara laminar atau

perlahan-lahan (Phillips et al. 1992). Dengan demikian, secara umum yang membedakan

antara aliran debris kental dengan aliran debris inersia hanyalah jumlah partikel-partikel yang

bergerak secara melayang. Aliran debris kental, pada umumnya mudah dibedakan dengan

luncuran debris, aliran piroklastik dan luncuran salju sebagaimana ditunjukan Gambar-1.

1.2 Definisi Aliran Debris

Fenomena aliran debris telah dibahas sebagaimana item (1) tersebut di atas. Aliran debris

kurang lebih adalah aliran sedimen bercampur air yang dipengaruhi oleh gaya gravitasi dan

akan menpunyai mobilitas besar seiring dengan membesarnya pori-pori sedimen yang

dipenuhi oleh air (Takahashi, 2007). Kekuatan mobilitas aliran debris dapat dibuktikan

dengan membandingkan koefisien kekasaran bebagai aliran massa sedimen lainnya seperti

dikemukakan dalam Gambar-2.


1-3

Gambar-2 ; Koefisien kekasaran ekuivalen aliran debris, tanah longsor/luncuran

debris dan aliran piroklastik. Data aliran debris di Jepang (Chigira, 2001), aliran

debris lainnya (Inverson, 1997), tanah longsor lainnya (Hsu, 1975), aliran

piroklastik (Kaneko dan Kamata, 1992)

Meskipun konsep koefisien kekasaran ekuivalen hanya terdiri dari sedikit parameter

(Campbell et al. 1995, Takahashi, 2006), namun konsep ini banyak digunakan untuk

menjelaskan mobilitas sedimen massif. Sebagaimana ditunjukan dalam Gambar-2, koefisien

kekasaran ekuivalen didifinisikan sebagai tangent sudut kemiringan mulai dari elevasi

deposisi sedimen sampai dengan posisi bongkah tanah yang longsor. Dalam keseluruhan

proses mulai dari saat bongkah tanah longsor sampai terdeposisi, tenaga potensial bongkah

tanah yang longsor berubah menjadi tenaga kinetic dan dipakai sebagai tenaga untuk

melawan pergeseran antara bongkah tanah longsor dengan permukaan tanah dengan

melakukan penghancuran (deformasi) secara internal. Dengan demikian, sudut elevasi

lintasan harus diukur dari pusat deposisi sedimen sampai ke pusat bongkah tanah sebelum

longsor. Oleh karena hal ini sulit dilakukan, maka dipakai jarak antara lokasi tanah longsor ke

lokasi pengendapan (deposisi) tanah longsor tersebut.

Beberapa hasil plot data tanah longsor/luncuran debris skala besar menunjuka koefisien

kekasaran ekuivalen berkurang seiring dengan bertambahnya volume material. Untuk volume

sedimen kurang dari satu juta meter kubik, koefisien kekasaran ekuivalennya sebesar 0,6,

seperti halnya benda yang keras meluncur di lantai yang keras. Apabila volumenya membesar

sampai dengan seratus juta meter kubik atau lebih, pergerakannya menjadi sangat pendek

dan lambat, terutama di permukaan yang datar. Plot data yang sangat tersebar disebabkan

terutama oleh perbedaan mobilitas yang tergantung oleh banyak sedikitnya kandungan air

dalam material. Plot data aliran piroklastik dalam Gambar-2 diperoleh dari penelitian ketika

terjadi keruntuhan kubah lava G. Unzen (Jepang), data lainnya diperoleh dari runtuhnya

timbunan material hasil letusan didaerah puncak gunung akibat hempasan lateral ketika

gunungapi tersebut erupsi. Dalam kasus kubah lava runtuh, maka garis sudut kemiringan

diukur dari puncak kubah lava sebelum runtuh, Sedang dalam kasus endapan hasil erupsi

yang runtuh, maka garis sudut kemiringan diukur dari elevasi tertinggi dari endapan material

hasil letusan tersebut. Setiap terjadi aliran piroklastik, aliran ini mempunyai mobilitas yang

besar mekipun volume materialnya sedikit. Sebagaimana dikemukakan dalam Gambar-2,

aliran debris mempunyai mobilitas yang jauh lebih besar dari aliran piroklastik maupun tanah

longsor. Hal ini menunjukan, bahwa kandungan air dalam material menyebakan mobilitas

yang sangat besar untuk semua jenis aliran massa sedimen.


1-4

1.3 Klasifikasi Berdasarkan Fenomena Aliran Debris

1.3.1 Aliran debris batu

Berdasarkan fenomena kejadian aliran debris, Takahashi, 2007 mengklasifikasika menjadi

aliran debris batu, aliran debris lumpur dan aliran debris kental. Meskipun proses terjadinya

aliran debris batu skala besar belum pernah diamati, namum aliran debris batu skala kecil

telah dapat diamati secara teliti di daerah aliran sungai Kamikamihorizawa (Okuda et al.

1978). Foto yang menggambarkan karakteristik aliran debris batu yang terjadi di daerah

aliran sungai tersebut di atas dikemukakan dalam Foto-1.

Foto-1 ; Aliran debris batu yang terjadi di sungai

Kamikamihorizawa 3 Agustus 1976, Okuda et al. 1977

(Takahashi, 2007)

Beberapa saat setelah terjadi hujan sangat lebat, terjadi aliran sungai berwarna keruh dan

dipenuhi sedimen dengan partikel-partikel mulai dari kurang dari sepuluh centimeter sampai

dengan 1 meter. Aliran ini merupakan aliran kuasi-tetap tampa gelombang dan ternasuk

dalam kategori aliran debris. Aliran mulai terbentuk di pertemuan sungai dan mengalir

dengan kecepatan kurang-lebih 5 m/dt dalam waktu 5-10 detik.

Dari laporan tersebut diperoleh informasi bahwa aliran debris terjadi karena aliran permukaan

akibat turunnya hujan deras, bukan disebabkan oleh tanah longsor yang berubah menjadi

aliran sedimen.


1-5

Berdasarkan penelitian tersebut diperoleh informasi mengenai karakteristik aliran debris batu

sebagai berikut;

1) Bagian depan aliran debris terdiri dari batu-batu berukuran besar dengan kandungan sedikit air, mengalir menyerupai mesin pengebor serta ketebalan alirannya meningkat

sangat cepat.

2) Bagian depan aliran debris tersebut hanya berlangsung beberapa detik, kemudian diikuti aliran lumpur yang lama kelamaan mengecil seiring dengan turunnya debit aliran.

3) Kecepatan terbesar terjadi di bagian tengah aliran.

Beberapa kawat sensor aliran debris yang dipasang di sepanjang sungai Kamikamihorizawa

dan waktu saat bagian depan aliran debris memutuskan kawat sensor tersebut direkam, agar

kecepatan dan waktu perjalanan aliran debris dapat diketahui. Data hasil pengamatan 14

aliran debris dikemukakan dalam Gambar-3 ; (A) data mengenai perubahan kecepatan

lintasan (translasi) aliran debris sepanjang sungai, (B) perubahan elevasi dasar sungai selama

15 tahun (Oktober 1962 Oktober 1977), dimana positif berarti terjadi agradasi dan negatif berarti terjadi degradasi, (C) slope memanjang sungai Oktober 1977. Titik 0 berada disekitar

ujung hilir daerah pengendapan (deposisi) aliran debris.

Gambar-3 ; Perubahan kecepatan lintasan aliran debris sepanjang sungai

Pengalaman yang penulis peroleh pada saat terjadi aliran lahar (anggap aliran ini dapat

dikategorikan sebagai aliran debris batu) setelah terjadi erupsi G. Merapi bulan Oktober

2010, sebagai berikut; Setelah aliran debris lumpur terjadi aliran debris batu. Aliran debris

yang mengalir di K. Putih di lereng G. Merapi selama bulan Januari s/d Februari 2011

(kurang lebih tiga bulan setelah erupsi di bulan Oktober 2010 tersebut di atas) sebagian besar


1-6

materialnya berupa batu-batu berdiameter mulai dari ukuran kecil sampai dengan lebih dari 4

m. Aliran debris semacam menyerupai aliran batu-batu dan sangat merusak. Aliran debris

tersebut, melimpas dan menimbun jembatan jalan nasional route Magelang-Yogyakarta di

Desa Jumoyo dan sekitarnya serta menimbulkan kerusakan yang hebat, sebagaimana

ditunjukan Foto-2. Pada saat mengalir, batu-batu besar terkumpul di bagian depan. Batu-batu

besar bergerak menggelinding di permukaan aliran lahar. Apabila permukaan tanah menjadi

data atau kemiringannya kecil, satu per satu batu-batu besar berhenti menggelinding dan

segera tertimbun sementara oleh material yang lebih kecil. Semakin kecil ukuran material

semakin jauh mengalir, sehingga batu-batu besar tersebut muncul kembali, namun sudah

tidak bergerak lagi. Di daerah pengendapan aliran lahar, semakin ke hulu ukuran batu yang

berhenti semamkin besar. G. Yakedake erupsi Juni 1972, sesaat setelah erupsi sering terjadi

aliran debris, tetapi frekuensi semakin lama semakin jarang terjadi, Di wilayah G. Merapi,

dua bulan setelah G. Merapi erupsi bulan Oktober 2010, terjadi 20 kali banjir lahar di K.

Putih. Aliran lahar ini melewati dan menimbun jalan raya nasional route Magelang-

Yogyakarta di Desa Jumoyo dengan ketinggian lebih dari 3 m, sehingga sangat merugikan

kelancaran transportasi. Suasana banjir lahar di jalan tersebut dikemukakan dalam Foto-2.

Foto-2 ; Endapan aliran debris batu di sekitar jembatan jalan raya

Magelang-Yogyakarta di Desa Jumoyo (Foto dari Kantor PPK

Penanggulangan Banjir Lahar G. Merapi)

1.3.2 Aliran debris lumpur turbulen

Timbunan abu volkanik disebabkan oleh erupsi gunungapi. Timbunan ini sangat mudah

tererosi oleh aliran permukaan akibat curah hujan, meskipun curah hujannya kecil. Hasil erosi

abu volkanik oleh aliran permukaan menyebabkan terjadinya aliran debris lumpur. Meskipun

aliran debris lumpur mengandung partikel-parrtikel yang lebih besar seperti pasir, kerikil dan

batu berbagai ukuran, namum partikel yang dominan adalah material abu volkanik dan

karakternya berbeda dengan aliran debris batu. Aliran debris lumpur yang terjadi kurang

lebih tiga bulan setelah erupsi G. Merapi dikemukakan dalam Foto-3. Menurut Takahashi,


1-7

2007, aliran semacam ini sangat turbulen (berolak) mulai dari bagian depan sampai di ujung

hilir aliran, sehingga diklasifikasikan sebagai aliran debris lumpur turbulen.

Foto-3 ; Aliran debris lumpur yang terjadi dua bulan setelah erupsi G.

Merapi October 2010 di K. Boyong dan K. Pabelan. Mengacu ke pendapat

Takahashi, 2007, aliran semacam ini diklasifikasikan sebaai aliran debit

lumpur turbulen (Foto dari Kantor PPK Penanggulangan Banjir Lahar G.

Merapi, Kementerian PU.)

Berdasarkan penelitian di Jepang, contoh sedimen lumpur yang diambil di sungai Nojiri

bagian hilir diperoleh informasi; konsentrasi partikel padat berkisar antara 35-72% dan

diameter butiran berkisar antara 0,3-1,0 mm, dimana 10-30% berdiameter kurang dari 0,1

mm. Oleh karena aliran berlangsung sangat berolak (turbulen), maka rumus Manning dapat

diterapkan untuk menentukan koefisien kekasar alirannya, U = (1/nm)Ha2/3

I1/2

dimana U

adalah kecepatan rata-rata aliran (m/dt), Ha adalah kedalaman aliran (m) dan I adalah

kemiringan dasar sungai. Di sungai Nojiri, I = 1/18 dan diperoleh koefisien kekasaran aliran,

nm pada saat sebelum debit puncak, debit puncak, setelah debit puncak dan saat aliran terkecil

sama dengan 0,030; 0,022; 0,027 dan 0.020. Hal ini hampir sama dengan koefisien kekasaran

aliran air (Ohsumi Work Office 1988). Sebagaimana diketahui, koefisien kecepatan aliran, = U/u* dimana u* = (gHaI )

1/2 adalah kecepatan geser dan g adalah percepatan akibat gaya

gravitasi, di sungai Nojiri, = 10-20.

1.3.3 Aliran debris Kental

Team Takahashi bekerjasama dengan Institut Lingkungan Hidup dan Penanggulan Bencana

Daerah Pengununan, Akademi Ilmu Pengetahuan Cina dan Kementerian Konservasi Cina

selama 8 tahun sejak 1991 untuk meneliti mekanisme aliran debris kental. Penelitian

dilakukan di Stasiun Penelitian dan Pengamatan Aliran Debris Dongchuan yang merupakan

salah satu pusat penelitian milik institute tersebut di atas. Daerah aliran sungai yang menjadi

pusat penelitan dan pengamatan aliran debris adalah salah satu anak sungai Xiaojiang (salah

satu dari klas satu anak sungai Jinsha) yaitu sungai Jiangjia. Daerah aliran sungai Jiangjia

mempunyai luas 46,8 km2 dengan panjang sungai utama 13,9 km terbagi menjadi 3.269 m

yang merupakan daerah hulu dengan elevasi yang tinggi, 1.024 m merupakan daerah hilir

dengan elevasi rendah dan bermuara di sungai Xiaojiang. Topografi daerah aliran sungai

Jiangjia mempunyai kemiringan yang tinggi. Hampir 60% daerah aliran sungai tersebut

merupakan daerah tanah longsor dan terdapat lebih dari satu milyar meter kubik endapan

debris yang siap mengalir apabila turun curah hujan (Wu et al. 1990). Aliran debris skala

sangat besar terjadi lebih dari 10 kali dalam setahun. Pengamatan dan pengambilan contoh

sedimen aliran debris dilakukan di ruas sungai yang lurus sepanjang 200 m, lebar 20 m s/d 40

m, kedalaman 5-6 m dan kemiringan dasar sungai 6%.


1-8

Aliran debris di sungai Jiangjia sangat terkenal karena mempunyai tipe aliran debris sangat

kental dan berlangsung berulang dalam satu kejadian, seperti dikemukakan dalam Foto-4.

Aliran debris sangat kental hanya ada di sungai tersebut. Dalam satu peristiwa, terjadi aliran

debris berulang-ulang sebanyak sepuluh sampai 100 kali dengan interval kurang dari 10 detik

sampai dengan kurang dari satu menit seperti gelombang air laut di pantai. Secara garis besar,

proses aliran debris kental diawali dengan turunya hujan lebat, sesaat kemudian terjadi aliran

debris turbulen yang mengandung sedimen dengan kerapatan 1,0-1,5 t/m3, selanjutnya terjadi

lagi aliran debris dengan kerapatan sedimen 1,8 t/m3. Aliran debris yang pertama mengalir

sepanjang puluhan meter sampai dengan dua ratusan meter, kemudian berhenti dan

mengendap. Sebelum terjadi aliran debris, permukaan palung sungai sangat kasar dan tidak

beraturan. Setelah aliran debris pertama mengendap, permukaan palung sungai menjadi halus

dan teratur. Aliran debris berikutnya mengalir lebih jauh dari aliran debris yang pertama,

karena tertolong oleh pernukaan palung sungai yang telah halus, seperti mengalir tampa

hambata, Aliran ini kemudian mengendap di hilir endapan aliran pertama. Kejadian ini

berlangsung berulang ulang, sehingga permukaan palung sungai semakin naik dan semakin

halus. Ketebalan endapan mencapai 1m, tergantung pada kerapatan sedimennya. Kerapatan

sedimen sampai pada tahap ini berkisar antara 1,8-2,3 t/m3. Kemungkinan hal ini terjadi

karena suplai sedimen dari daerah hulu sangat banyak. Apabila terjadi hujan lagi, maka

terjadi aliran banjir dengan kosentrasi sedimen yang luar biasa besar (hiper konsentrasi),

karena banjir yang terjadi mengerosi endapan debris sebelumnya sampai dasar palung sungai

kembali kasar dan tidak beraturan seperti semula. Tetapi elevasi dan profil memanjang dasar

palung serta lebar palung berubah tidak seperti semula.

Statistik data menunjukan bahwa sekali peristiwa aliran debris berlinsung berlangsung selama

puluhan menit sampai puluhan jam, namun yang paling sering terjadi berlansung selama dua

jam. Selain itu, semakin tinggi kedalaman aliran debris, semakin cepat bagian depan aliran

debris mengalir, dan gelombang aliran yang besar cenderung memakan aliran gelombang

yang kecil. Disamping itu pula, semakin tinggi kerapatan sedimen (semakin kental), semaikin

panjang lintasan aliran debris semakin pendek. Panjang lintasan aliran-aliran debris kecil

berkisar antara 30-100 m dan lintasan yang terpanjang berkisar antara 200-500 m.

1.4 Klasifikasi Berdasarkan Mekanika Aliran Debris

Analisa mekanika aliran debris memerlukan perhitungan gaya-gaya yang bekerja dalam

aliran debris. Oleh karena aliran debris terdiri dari partikel kasar dengan konsentrasi yang

tinggi bercampur air atau lumpur halus, maka gaya-gaya yang bekerja dalam aliran

disebabkan oleh, antara lain;

1) tumbukan antar partikel-partikel kasar; 2) olakan partikel kasarl bercampur lumpur halus; 3) kelekatan antar partikel-partikel karena konsentrasi partikel-partikel kasar lebih tinggi

dibandingkan partikel-partikel yang lebih disekitarnya;

4) perubahan cairan interstisial (air campur lumpur halus yang sangat kental) menjadi partikel-partikel padat dan air;

5) gerakan partikel-partikel padat dalam cairan.

Sudah dipostulasikan bahwa karakteristik aliran tergantung laju geser du/dz, diameter partikel

yang mewakili dp, kedalaman aliran h, kerapatan partikel , kerapatan aliran interstisial (air campur lumpur halus) , percepatan akibat gaya gravitasi g, kekentalan cairan interstisial , konsentrasi volume partikel kasar dalam aliran C, koefisien pemisahan partikel e, dan

koefisien kekasaran antar partikel-partikel tan . Dalam hal ini u adalah kecepatan aliran pada ketinggian z diukur tegak lurus dari dasar sungai. Gaya-gaya dalam aliran debris adalah gaya

geser dan tekanan, dan gaya-gaya mempunyai demensi ML-1

T-2

yang mana L adalah panjang,

T adalah waktu, dan M dimensi massa.


1-9

Pertukaran momentum dalam peristiwa tumbukan antar partikel menyebabkan gaya

tumbukan semakin besar. Sehingga besarnya gaya-gaya tersebut sangat tergantung banyak

sedikitnya (frekuensi) tumbukan yang terjadi antara dua lapisan aliran partikel yang berbeda.

Hal ini sudah dipostulasikan bahwa gaya-gaya tersebut merupakan fungsi dari laju pergeseran

dan konsentrasi partikel dalam aliran debris. Berdasarkan pertimbangan kondisi tersebut dan

analisa demensi, maka gaya geser yang disebabkan oleh tumbukan antar partikel-partikel Tc

dirumuskan sebagai berikut;

(1)

dalam hal ini, (C,e) adalah fungsi dari C dan e. Fungsi ini semakin besar seiring membesarnya nilai C dan e.

Gaya yang disebabkan oleh turbulensi Tt sesuai dengan mekanika fluida dirumuskan sebagai

berikut;

(1.2)

dalam hal ini, m adalah kerapatan cairan interstisial, l adalah panjang campuran. Jika kandungan partikelnya besar dan konsentrasinya juga besar, maka jarak antar dua partikel

sebagaimana dipostulasikan oleh Inverson (1997) sebesar l ~ dp dan m sama dengan kerapatan cairan interstisial . Tetapi dalam kasus aliran debris lumpur tubulen, jika seluruh alirannya turbulen, maka jarak antar dua partikel sama dengan l ~ h dan m adalah kerapatan campuran di seluruh bagian aliran.

Statis-kuasi kekasaran Coulomb di ketinggian z disebabkan oleh kontak terus-menerus antar

partikel-partikel Tsq disebabkan oleh berat total partikel yang tenggelam di atas ketinggian z

dirumuskan sebagai berikut;

(1.3)

Gaya geser yang disebabkan oleh perubahan aliran untuk cairan menurut Newton;

(1.4)

Iverson (1997) mencatat bahwa gaya interaksi antara partikel padat dan air dipengaruhi oleh

permiabilitas ruang pori antar partikel. Gaya ini terjadi karena efek ikatan antar partikel-

partikel. Gaya efek ikatan ini tidak diperhitungkan (diabaikan), karena pemisahan partikel-

partikel dalam cairan yang kental dapat dilakukan, sebagaimana rumus (1.4).

Rasio antara gaya inersia butiran Tc dan gaya geser kekentalan Tfq yang dirumuskan sebagai

berikut;

(1.5)

Rasio tersebut di atas dikenal sebagai bilangan Bagnold. Dalam aliran debris inersia bilangan

Bagnold sangat besar.

Rasio antara gaya turbulen campuran Tt dan gaya inersia butiran Tc tidak mempengaruhi

aliran debris , jika l ~ dp, tetapi jika l sama dengan h (dalam kasus campuran skala besar),

rasion tersebut menjadi ;

(1.6)


1-10

dalam hal ini, kedalaman relative h/dp merupakan index yang menentukan apakah suatu

aliran debris merupakan aliran debris batu atau aliran debisr lumpur.

Jika l sama dengan h, rasion antara Tt dan Tfg dirumuskan sebagai berikut;

(1.7)

Dimana U adalah kecepatan rata-rata di suatu penampang melintang aliran yang tidak lain

merupakan bilangan Renold. Bilangan Renold merupakan indek untuk mengklasifikasikan

apakah suatu aliran bersifat turbulen atau laminar.

Rasio antara Tc dan Tsq mengindikasikan hubungan antara gaya inersia tumbukan butiran dan

gaya geser statis kuasi Coulomb. Agar gaya geser statis kuasi Coulomb tetap berlangsung,

maka partikel harus selalu menempel (kontak), meskipun posisinya terus berubah-ubah.

Kondisi seperti ini memerlukan persyaratan konsentrasi partikel padat harus lebih besar dari

suatu batas konsentrasi C3. Menurut Bagnold (1966), hal ini akan terjadi jika C lebih besar

dari 0,51 untuk pasir pantai, tetapi sebenarnya hal ini tergantung komposisi ukuran partikel.

Untuk partikel yang tersebar merata, batas konsentrasi menjadi lebih besar, karena partikel

kecil akan menduduki ruang pori antar partikel yang lebih besar. Dalam kondisi konsentrasi

partikel yang rapat, gaya-gaya lainnya menjadi kecil, kecuali Tsq dan aliran bersifat statis

kuasi. Menurut Iverson (1997) rasio antara Tc dan Tsq dirumuskan sebagai berukut;

(1.8)

dimana N adalah jumlah partikel diatas ketinggian z. Gaya tumbukan butiran jauh lebih kecil

dari gaya geser Coulomb, jka NSav (bilangan Savage) lebih kecil 0,1. Hal ini karena banyak

aliran debris mempunyai NSav lebih kecil dari 0,1.

Pembahasan tersebut di atas menjelaskan adanya dua jenis aliran debris, yaitu; aliran debris

statis-kuasi (butiran menempel terus menerus meskipun posisinya berubah-ubah) dimana

gaya geser Coulomb dominan dan aliran debris dinamis. Aliran debris flow dinamis

dibedakan menjadi tiga jenis. Jika gaya tumbukan antar partikel dominan, maka aliran debris

merupakan aliran batu-batu. Jika gaya turbulen campuran dominan, maka aliran denbrisnya

merupakan aliran lumpur. Jika gaya kekentalan dominan, maka aliran debrisnya merpakan

aliran debris kental. Jika konsentrasi patikel melebihi batas konsentrasi C2, maka

kemungkinan aliran debrisnya merupakan aliran debris dinamis mupun aliran debris statis

kuasi dan tidak terjadi perubahan posisi partikel, sehingga material menjadi kaku (rigid).

Sebagaimana dikemukakan oleh Bagnold (1966); batas konsentrasi untuk pasir pantai sama

dengan 0,56.

Jika aliran debris terbentuk secara penuh, partikel-partikel akan tersebar merata di seluruh

kedalaman aliran, maka konsentrasi partikel akan melebihi batas. Nilai batas ini tiadak dapat

ditemtukan secara statis geometri alami, sebagaimana halnya dengan seperti C2 dan C3, tetapi

dapat ditentukan secara dnamis. Apabila konsentrasi pertikel lebih kecil dari nilai batas

tersebut, partikel tidak tersebar merata di seluruh penampang sungai, tetapi terkumpul di

lapisan bawah dari aliran debris flow. Aliran debris semacam ini disebut sebagai aliran debris

belum matang menurut Takahashi (1982). Klasifikasi aliran debris berdasarkan mekanika

aliran sebagaimana permbahasan tersebut di atas dikemukakan dalam Gambar-4.


1-11

Gambar-4 ; Kriteria berbagai aliran zat padat campur air

Sumbu tegak adalah skala rata-rata konsentrasi partikel kasar dalam aliran. Skala terbawah

ditempati aliran yang tidak mengandung partikel, maka aliran berupa air saja atau lumpur

halus. Dalam suatu aliran, gaya geser berasal dari gaya tubule Renold dan gaya kekentalan

cairan, diman semakin besar derajat kekentalan, semakin besar peranan gaya kekentalannya.

Sehingga, aliran berubah dari laminar (perlahan-lahan) menjadi turbulen (berolak) atau

sebaliknya sepanjang sumbu mendatar. Skala rasio terakhir dari sumbu horizontal adalah

Tfq/Tt yang merupakan bilangan Reynold. Sehingga bilangan Reynold berubah sepanjang

sumbu horizontal. Notasi T adalah total gaya-gaya yang berada di dalam aliran. Jika

konsentrasi partikel padat semakin besar, tetapi masih lebih kecil dari 0,02 (Takahashi ,

1991) aliran mengandung angkutan material dasar sungai atau material suspensi tergantung

pada turbulensi atau kekentalan cairannya, meskipun terdapat juga partikel partikel yang bertumbukan, tapi jumlahnya sangat kecil. Jika konsentrasi partikel semakin besar, tetapi

lebih kecil dari 0.02, aliran menjadi aliran debris belum matang, tumbukan antar partikel


1-12

lebih dominan tapi hanya berada di lapisan bagian bawah (dekat dengan dasar sungai), Jika

konsentrasi partikel kasar semakin besar, tetapi lebih kecil C3, aliran menjadi aliran debris

dinamis. Dalam keadaan seperti ini, gaya-gaya yang dominan mungkin gaya tumbukan antar

partikel kasar, gaya tubulensi campuran atau gaya kekentalan. Dalam kondisi yang

sedemikian ini, gaya statis-kuasi yaitu gaya yang timbul akibat geseran partikel-partikel yang

menempel terus-menerus meskipun posisinya berubah-ubah tidak mungkin dominan. Dengan

demikian, sub klasifikasi aliran debris dapat dilakukan berdasarkan diagram seperti Gambar-

3. Garis yang membentuk bidang segitiga, masing masing adalah Tc , Tt dan Tfq menempati

seratus persen total gaya-gaya yang ada dalam aliran debris, T. Salah satu garis segitiga

tersebut merupakan bilangan Reynold seperti tersebut di atas. Untuk rasio Tt/T dan Tc /T,

maka Tt / Tc sama dengan f (C,e)(h/dp)2, sedang untuk rasio Tc /T and Tfq /T maka Tc /Tfq sama

dengan bilangan Reynold. Sehingga, ketiga garis segitiga tersebut masing-masing mewakili

kedalaman relatif h/dp , bilangan Bagnold dan bilangan Reynold. Jika bilangan Bagnold

besar, maka kedalaman relatif kecil, maka terjadi aliran debris batu. Jika bilangan Bagnold

dan bilangan Reynold kecil, maka terjadi aliran debris kental. Jika kedalaman relatif dan

bilangan Reynold besar, maka terjadi aliran lumpur turbulen. Dengan demikian, area dekat

dengan ke tiga rasio tersebut diatas, masing-masing merupakan area aliran debris batu, aliran

debris kental dan aliran debris lumpur dan sisa area yang berada di tengah-tengah segitiga

merupakan area aliran debris hybrid dari ke tiga aliran debris tersebut. Perubahan area dari

setiap jenis aliran tersebut tergantung konsentrasi partikel C. Jika konsentrasi semakin besar

dan melampaui C3, maka gaya-gaya tumbukan, turbulen dan keketalan menjadi kecil,

sehingga gaya statis kuasi Coulomb mendominasi aliran, maka terjadi aliran statis kuasi. Jika

konsentrasi menjadi lebih besar dari C2, material menjadi rigid. Oleh karena gaya tumbukan

partikel dan gaya turbulen campuran disebabkan oleh gerakan inersia, maka aliran-aliran

debris yang dekat dengan garis kedalanan relatif, yaitu; aliran debris batu, aliran debris

hybrid dan aliran debris lumpur turbulen dapat disebut sebagai aliran debris inersia. Aliran

debris inersia mempunyai sifat yang sangat berbeda dengan aliran debris kental. Aliran-aliran

yang dekat dengan garis bilangan Reynold mempunyai sifat yang sangat berbeda dengan

aliran debris batu, karena alirannya didominasi partikel halus, aliran semacan ini sering

disebut sebagai aliran dengan konsentrasi partikel yang sangat tinggi atau aliran hiper

konsentrasi. Salah satu aliran lumpur yang mempunyai bilangan Reynold kecil adalah aliran

debris yang terjadi di dataran tinggi Ocher (China) dan aliran debris lumpur yang mempunyai

bilangan Reynold besar adalah aliran banjir sungai Yellow (Cina) yang mengangkut banyak

sekali sedimen. Sebagai contoh, kerapatan partikel aliran debris batu di sungai

Kamikamihorizawa (Jepang) sebesar 1,5-1,85 t/m3, setara dengan konsentrasi 35-62 %.

Aliran debris kental di sungai Jiangjia (Cina) mempunyai kerapatan partikel sebesar 1,7-2,3

t/m3, setara dengan konsentrasi 45-75 %. Aliran debris lumpur turbulen di sungai Nojiri

(Jepang) mempunyai konsentrasi 61 %, setara dengan kerapatan partikel sebesar 1,98 t/m3

(Takahashi, 2007).

1.5 Klasifikasi berdasarkan sudut pandang lainnya

Klasifikasi aliran debris berdasarkan sudut pandang lainnya sudah barang tentu

dimungkinkan. Di Cina, aliran debris diklasifikasika menjadi aliran lumpur berbatu dan aliran

air berbatu, hal ini tergantung cairan instisialnya, apakah dominan air atau dominan lumpur

halus. Aliran lumpur berbatu dibedakan lagi berdasarkan kerapatan material; aliran debris

cair (1,3-1,8 t/m3), aliran debris kuasi kental (2,0-2,3t/m

3), aliran debris kental ( > 2,3t/m

3).

Kerapatan material merupakan hal yang penting dalam mengklasifikasikan alira debris, tapi

tidak boleh hanya didasarkan kepada kerapatannya saja. Klasifikasi berdasarkan penyebab

dan proses terjadinya sering digunakan. Faktor-faktor penyebab aliran debris; (1) curah hujan

lebat, (2) es atau salju yang mencair (3) gempabumi (4) erupsi gunungapi, (5) dinding danau

yang runtuh.


1-13

Aliran debris yang terjadi di lereng gunungapi disebabkan tidak hanya oleh aliran permukaan

akibat turunya hujan lebat, tetapi juga karena meluapnya air danau kawah, seperti yang

terjadi di G. Galunggung, Tasikmalaya (Mugiono, 1980). Aliran debris yang terjadi di daerah

gunungapi sering disebut sebagai lahar (istilah asli Indonesia). Apabila termperatur material masih panas disebut lahar panas. Material lahar berasal dari endapan piroklastik dan

abu volkanik; Lahar panas yang terjadi di kali Gendol pada desember 2007, materialnya

berasal dari piroklastik erupsi G, Merapi bulan Mei 2006. Meskipun sudah hampir dua tahun,

materialnya masih panas, seperti yang dikemukakan dalam Foto-4.

Foto-4 ; Lahar panas K. Gendol,, 20 Desember 2006 (atas) dan Februari 2011 (bawah)

(Foto dari Kantor PPK Penanggulangan Banjir Lahar G. Merapi, Kementerian PU.)

Apabila temperatur material sudah dingin disebut sebagai lahar dingin. Aliran debris yang

sering terjadi di Sumatera Barat disebut galodo dan materialnya berasal dari bahan rombakan patahan besar Bukit Barisan.

Aliran Debris

Documents

Transcript of Aliran Debris