UFRO 2008 Master Fisica Medica 1 4 Guia De Ondas
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G d d R di ió I i tGeneradores de Radiación Ionizante 1.4 Guía de Ondas
Dr. Willy H. GerberInstituto de FisicaInstituto de FisicaUniversidad Austral
Valdivia, Chile
Objetivos: Comprender como opera una guía de ondas acelera las partículas que viajan atreves de esta.
1www.gphysics.net – UFRO‐2008‐Master‐Fisica‐Medica‐Equipos‐Guia‐de‐Ondas‐08.08
Elementos
Generación de electrones(Filamento)
Emitir Rayos Gamma o Partículas
Generación de Rayos Gamma
Aceleración ( )
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Aceleradores básicos
Principio básico:
Campo eléctrico
Ánodo (positivo)Cátodo (negativo)
Campo eléctrico
Carga eléctrica
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Mayor energía mientras mayor diferencia de potencial.
Aceleradores básicos
Problema: descarga entre las placas
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Guía de Ondas
1925 Propone usar un campo alternante
Ernst Ising Rolf Wideröe1928 Construye el acelerador propuesto
g(1900‐1998) (1902‐1996)
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Guía de Ondas
La idea es formar un pulso e ir variando el campo de modo que este siemprese encuentre en cavidades con un campo que lo acelera:
o en forma grafica
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Guía de Ondas
Principio basic
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Guía de Ondas
Periodo de la oscilación del generador RF:
Distancia entre disco:
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En que la fase depende del diseño, o sea de la solución formal de la ecuación de las cavidad.
Guía de Ondas
Para energías superiores a m0c2 la velocidad del electrón es aproximadamente aquella de la luz con lo que:
Empleando el modelamiento del Klistrón se tiene que el factor de propagación es
y el ángulo de transición queda como
La energía ganada por el electrón después de la n esima cavidad bajo un potencial V es:La energía ganada por el electrón después de la n‐esima cavidad bajo un potencial V es:
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La pregunta es como se puede generar este campo magnético alternante (onda)
Guía de Ondas
Ecuaciones de Maxwell
(Coulomb)(Coulomb)
(Monopolos)
(Ampere) (Ohm)
T l
(Faraday) (Lorentz)
Teoremas claves
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StockesGreen
Paréntesis derivadas parciales
Una derivada “normal” o “total” es una derivada en que se considera como varia la función pero también las restantes variables de la variable con que se esta derivando:esta derivando:
Una derivada parcial es una derivada en que solo se considera la forma como la función varia en la variable a derivar:
En particular es:
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Paréntesis Ecuaciones de Maxwell
Con el teorema de Green
El campo eléctrico sobre una superficie es igual a la suma de todas las cargas
Q
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No existen “cargas magnéticas”
Paréntesis Ecuaciones de Maxwell
Con el teorema de Stockes
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Guía de Ondas
Sin cargas ρ = 0 y J = 0 y en el vacio (ε=1, μ=1) por lo que:
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Guía de Ondas
En forma análoga para el caso sin cargas desplazándose (J = 0):
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Guía de Ondas
Solución del tipo
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Guía de Ondas
Caso sin cargas
o
Ondas libres no pueden acelerar cargas en la dirección en que se desplazan
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p g q p
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Guía de Ondas
Otra situación se da en un cilindro con paredes conductoras
y
z
b
θr
x
Con condiciones de borde en la superficie r = b
Sin campo en la superficie
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Paréntesis derivadas parciales vectoriales
Ecuaciones vectoriales de utilidad en este caso (coordenadas cilíndricas)
función escalar
función vectorial
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Guía de Ondas
Ecuación en coordenadas cilíndrica:
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Guía de Ondas
Solución onda del campo eléctrico:
Jn es la función de Bessel de orden n
Condición de borde:
n
znp raíces de la función de Bessel de n orden. Solución que cumple condiciones de bordeborde
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Guía de Ondas
Solución onda del campo magnético:
Jn es la función de Bessel de orden n
Condición de borde:
znp raíces de la función de Bessel de n orden. Solución que cumple condiciones de borde
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Las raíces de la solución para el campo eléctrico y magnético son distintas por lo que no puede existir un modo en que existan simultáneamente componentes en z.
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Guía de Ondas
Modos
SiSi
hablamos de ondas eléctricas transversales (TE) y sus modos se denota por TEnp
Si
hablamos de ondas magnéticas transversales (TM) y sus modos se denota por TMnp
Como
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Buscamos modos del tipo TM.
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Raíces:
Frecuencia cut‐off
k real, oscilación
k imaginario, amortiguación
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Velocidades
Problema: la velocidad de grupo (partícula) es menor que la de fase (onda) con lo que esta ultima sobrepasa a la primera no permitiendo la aceleración de partículas.
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Para evitar esto se debe trabajar con otras condiciones de borde: la cavidad
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Caso con cavidad; solución general
r
con la condición de borde
d
lleva a que
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Los modos ahora son descritos por 3 parámetros; ejemplo TMnpj
TM010 TM011
siendo ahora el espectro discreto con:
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Trabajemos con la solución TM010:
como
y
nos da las soluciones
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Como la densidad de energía en la cavidad es:
Con las soluciones se obtieneobtiene
Que en particular para el tiempo t=0 da
y la integral en la cavidad
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Guía de Ondas
Si se integra el producto de las funciones de Bessel se obtiene la energía por cavidad:
Como la energía ganada por los electrones es igual a:
Se obtiene una relación entre el cuadrado de la energía ganada y la energía t id l id d f t d i lid d l d d d lcontenida en la cavidad cuyo factor de proporcionalidad solo depende de la
geometría de la cavidad:
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Uso de Guía de Ondas
Synchrotron
Linac
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Construcción de la Guía de Ondas
dn dn+1d1 d2 d3 d4
1 2 3 4 n n+1Haz
Generador deGenerador deRadiofrecuenciaRango MeV ‐ GeV
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