Longitud Focal Ecuacion de Lentes
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Universidad Nacional Autónoma de MéxicoColegio de Ciencias y Humanidades
Plantel VallejoLongitud Focal, Ecuación del Fabricante
de Lentes.
Alumno: Rodríguez Leal Diego
Grupo:ES03
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ÍNDICE
LONGITUD FOCAL Y LA ECUACIÓN DEL FABRICANTE DE LENTES1
-EJEMPLOS
6
FORMACION DE IMÁGENES MEDIANTE LENTES DELGADAS12
LA ECUACION DE LAS LENTES Y EL AUMENTO17
-EJEMPLOS19
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LONGITUD FOCAL Y LA ECUACIÓN DEL FABRICANTE DE LENTES
Una lente se considera ´delgadaµ si su espesor es pequeño comparado con sus
otras dimensiones. Al igual que en el caso de los espejos, la formación de
imágenes por lentes delgadas es una función de la longitud focal; sin
embargo, hay diferencias importantes. Una diferencia obvia es que la luz
puede pasar a través de una lente en dos direcciones. Esto da por resultado
dos puntos focales para cada lente, como se muestra en la siguiente imagen
para una lente convergente.
Demostración de la longitud focal de una lente convergente. El punto focal es
real debido a que los rayos de luz pasan por él.
Y para una lente divergente se muestra de este modo.
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La primera tiene un foco real F, y la ultima tiene un foco virtual F´. La distancia
entre el centro óptico de una lente y el foco en cualquier lado de la lente es lalongitud focal .
Se considera la longitud focal de una lente como la distancia del centro
óptico de la lente a cualquiera de sus focos.
Pues que los rayos de la luz son reversibles, una fuente de luz que se coloque en
cualquier foco de la lente convergente da por resultado un haz de luz paralelo.
Esto puede verse si se invierte la dirección de los rayos ilustrados.
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La longitud focal de una lente no es igual a la mitad del radio de la curvatura, como
en los espejos esféricos, si no depende del índice de refracción n del material con elque esté fabricada. También está determinado por los radios de curvatura R1 y R2
de sus superficies, como se define en la figura.
El punto focal de una lente esta determinado por los radios de sus superficies y por
el índice de refracción.
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Para lentes delgadas, estas cantidades se relacionan mediante la ecuación:
Debido a que esta ecuación implica la construcción de parámetros para una lente, se le
conoce como la ecuación del fabricante de lentes. Se aplica igual para lentes
convergentes y divergentes siempre que se siga la siguiente convención de signos.
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1. El radio de curvatura (ya sea R1 o R2) se considera positivo si la superficie es
curva hacia afuera (convexa) y negativa si la superficie en curva hacia adentro(cóncava)
Convención de signo para el radio de la superficie de una lente.
2. La longitud focal de una lente convergente se considera positiva, y la longitud
focal de una lente divergente se considera negativa.
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Ejemplos:
Un fabricante de lentes planea construir una lente planocóncava de vidrio con un
índice de refracción de 1.5. ¿Cuál debería ser el radio de su superficie curva si la
longitud focal deseada es -30 cm?
Solución:
El radio de curvatura R1 para una superficie plana es infinito. El radio R2 de la
superficie cóncava se determina a partir de la ecuación antes vista.
Por convención, el signo menos indica que la superficie curva es cóncava.
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Un lente menisco tiene una superficie convexa cuyo radio de curvatura es de 10 cm y
cuya superficie cóncava tiene un radio de -15 cm. Si la lente se construye en vidriocon un índice de refracción de 1.52, ¿Cuál será su longitud focal?
Solución:
Sustituyendo en la ecuación del fabricante de lentes queda
El hecho de que una longitud focal sea positiva indica que se trata de una lente
menisco convergente.
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Con una lente delgada, los rayos paralelos se enfocan en un solo punto. Al mismo tiempo
obtendremos una ecuación que relaciona la longitud focal de una lente con el radio de
curvatura de sus dos superficies; a ésta se le conoce como ec uac ión del fabr ican te de
len tes .
Un rayo paralelo al eje de una lente se refracta en la superficie frontal de la lente, en
el punto A1 y luego se refracta de nuevo en la superficie posterior en el punto A2. El
rayo pasa, entonces por el punto F, al que llamaremos punto focal del rayo en cuestión.El punto A1 está a una altura h1 por arriba del eje y el punto A2 está a la altura h2 por
arriba del mismo. Los puntos C1 y C2 son el centro de curvatura de las dos superficies
de la lente, de modo que la longitud C1 y C2 son el centro de curvatura de las dos
superficies de la lente, de modo que la longitud C1A1=R1 es el radio de curvatura de la
superficie de la lente, de modo que la longitud C2A2=R2 es el radio de curvatura de la
segunda superficie. El grueso de la lente ha sido exagerado para que los diferentes
ángulos sean fáciles de visualizar. Pero supondremos que la lente es en realidad muy
delgada y que los ángulos entre los rayos y el eje son pequeños. En esta aproximación,
h1=h2, y el seno y la tangente de todos los ángulos serán iguales a los mismos ángulos en
radianes.
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Por ejemplo, sen 1§ tan 1 §1 (radiantes).
En la presente aproximación, entonces, la ley de Snell nos dice que:
1 = n2
4 = n3
En la n es el índice de refracción del vidrio, y suponemos que la lente esta rodeadapor aire (n = 1).
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Lo anterior se debe a que la distancia desde F a la lente (que se supone es muy
delgada) es f. Del diagrama, el ángulo se define como:
=
1 -
2.
Un cuidadoso examen de la figura anterior nos muestra que:
=3-.
Esto se puede ver si se dibuja una recta horizontal hacia la izquierda, partiendo del
punto A2, que divide el ángulo 3 en dos partes. La parte superior es igual a y la
inferior es igual a . (Los ángulos opuestos entre una recta transversal y dos
paralelas son iguales.) Así, 3 = +. Finalmente, al trazar una recta horizontal hacia
la derecha, partiendo del punto A2, dividimos el ángulo 4 en dos partes. La parte
superior es y la inferior es . Por consiguiente:
4= +
Combinamos ahora estas dos ecuaciones:
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Debido a que la lente es delgada, h1§h2, y todas las h se pueden cancelar en los
numeradores. Multiplicamos todo por n y reordenamos los términos para obtener:
A ésta se le conoce como ec uac ión del fabr ican te de los len tes . Relaciona la longitud
focal de una lente con el radio de curvatura de sus dos superficies y con el índice de
refracción. Por consiguiente, la posición del punto F no depende del lugar donde pegue
el rayo sobre la lente. En consecuencia, todos los rayos paralelos al eje de una lente
delgada pasaran por el mismo punto F, que es lo que deseamos probar.
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FORMACION DE IMÁGENES MEDIANTE LENTES DELGADAS
Para entender cómo se forman las imágenes por medio de lentes, hay que
introducir ahora métodos de trazado de rayos similares a los que se utilizan
para los espejos esféricos. El método consiste en trazar dos o más rayos a
partir de un punto seleccionado sobre el objeto y utilizar el punto de
intersección como la imagen de este punto. Puede considerarse que ladesviación completa de un rato que pasa a través de una lente delgada se lleva
a cabo en un plano a través del centro de la lente. En la sección de longitud
focal y la ecuación del fabricante de lentes se hizo notar que una lente tiene
dos puntos focales. Definimos el primer punto focal F1 como el que se localiza
del mismo lado de la lente donde incide la luz. El segundo punto focal F2 se
localiza en el lado opuesto más distante de la lente. Con estas definiciones en
mente, hay tres ratos principales que se pueden trazar fácilmente a través de
la lente. A continuación se ilustran estos rayos para: una lente convergente y
para una lente divergente.
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RAYO 1. Es un rato paralelo al eje que pasa a través del segundo punto focal F2 de
una lente convergente o que parece provenir del primer punto focal F1 de una lente
divergente.
RAYO 2. Un rayo que pasa a través del primer punto focal F1 de una lente
convergente o avanza hacia el segundo punto focal F2 de una lente divergente y
refracta paralelamente al eje de la lente.
RAYO 3. Un rayo que pasa a través del centro geométrico de una lente no se desvía.
Rayos principales para construir una imagen formada por una lente convergente
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La intersección de cualquiera de estos rayos (o sus extensiones) que provienen de
un objeto puntual, represente la imagen de ese punto. Puesto que una imagen real
producida por una lente se forma mediante rayos de luz que en realidad pasan a
través de la lente, una imagen real siempre se forma del lado de la lente opuesto al
objeto. Una imagen virtual aparecerá del mismo lado de la lente donde se encuentra
el objeto.
Para ilustrar el método grafico y, al mismo tiempo, entender la formación de
diversas imágenes mediante lentes, consideraremos algunos ejemplos. Las imágenes
formadas por una lente convergente se aprecian para las siguientes posiciones del
objeto:
Construcción de la imagen para las siguientes distancias del objeto: (a) más allá de
2F1, (b) en 2F1, (c) entre 2F1 y F1, y (d) en F1 y (e) dentro de F1.
(a) Objeto localizado a una distancia de más del doble de la longitud focal. Se
forma una imagen real, invertida y menor entre F2 y 2F2 en el lado opuesto de la
lente.
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(b) El objeto está a una distancia igual al doble de la longitud focal. Una imagen real,
invertida y del mismo tamaño que el objeto se ubica en 2F2 en el lado opuesto de la
lente.
(c) El objeto se localiza a una distancia entre una y dos longitudes focales de la
lente. Se forma una imagen real, invertida y mayor, más allá de 2F2 del lado opuesto
de la lente.
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(d) El objeto está en el primer punto focal F1. No se forma imagen. Los rayos
refractados son paralelos
(e) El objeto se encuentra, dentro del primer punto focal. Se forma una imagen
virtual, no invertida y mayor, del mismo lado de la lente donde se encuentra el objeto.
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LA ECUACION DE LAS LENTES Y EL AUMENTO
Las características, el tamaño y la localización de las imágenes pueden también
determinarse analíticamente a partir de la ecuación de las lentes. Esta
importante relación se puede deducir aplicando la geometría plana a la figura
que muestra la deducción de la ecuación de las lentes y el aumento. La
deducción es similar a la que se hizo para obtener la ecuación del espejo, y la
forma final es exactamente igual. La ecuación de las lentes puede escribirse:
Las imágenes que se forman mediante lentes divergentes siempre son
individuales, aparecen en posición correcta y son de menor tamaño.
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Deducción de la ecuación de las lentes y el aumento.
Donde p= distancia al objeto
q= distancia a la imagen
f= distancia al focal de la lente
Las mismas convenciones de signos establecidas para los espejos se pueden usar en la
ecuación de las lentes si tanto las convergentes como las divergentes se comparan con
los espejos convergentes y divergentes. Esta convención se resume en la siguienteforma:
1. La distancia al objeto p y la distancia a la imagen q se considera positivas para
objetos e imágenes reales negativos para objetos e imágenes virtuales.
2. La longitud focal f se considera positiva para lentes convergentes y negativa para
lentes divergentes.
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Una lente menisco convexa está hecha de vidrio, con n = 1.50. El radio de curvatura de la
superficie convexa es de 22.4 cm y el de la superficie cóncava es de 46.2 cm. (a) ¿Cuál es la
longitud focal? (b) ¿Dónde se enfocara un objeto que está a 2.00 m de distancia?
Solución:
(a) R1 =22.4 cm y R2= -46.2 cm; este último es negativo debido a que se refiere a la
superficie cóncava. Entonces.
De modo que = 1/0.0115 cm-1 =87 cm, y la lente es convergente. Observe que si
volteamos la lente de modo que R1 = -46.2 cm y R2 = +22.4 cm, obtenemos el mismo
resultado.
(b)De la ecuación de la lente, con = 0.87m y d 0 =2.00 m, tenemos que:
De manera que d 1
=1/0.65 m-1 = 1.53m
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BIBLIOGRAFÍA
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