Elementos Finitos de Viga
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FEM
Ing. NelsonM.
Lafontaine,Ph. D
VigasIntroduccion
Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Elementos Finitos de Viga
Ing. Nelson M. Lafontaine, Ph. D
INTECInstituto Tecnologico de Santo Domingo
Ing. Nelson M. Lafontaine, Ph. D FEM
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Ing. NelsonM.
Lafontaine,Ph. D
VigasIntroduccion
Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Indice
1 VigasIntroduccionViga de BernoulliViga de Timoshenko
Ing. Nelson M. Lafontaine, Ph. D FEM
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Ing. NelsonM.
Lafontaine,Ph. D
VigasIntroduccion
Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Seccion 1
Vigas
Ing. Nelson M. Lafontaine, Ph. D FEM
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Ing. NelsonM.
Lafontaine,Ph. D
VigasIntroduccion
Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Placas
Objetivos de la unidadIntroducir al alumno a la formulacion por EF de elemento viga.Se estudiara dos vertientes: La viga de Bernoulli y la viga deTimoshenko.
Ing. Nelson M. Lafontaine, Ph. D FEM
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VigasIntroduccion
Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Viga de Bernoulli
Viga de Bernoulli. Hipotesis1 Las flechas de todos los puntos de una seccion transversal
son pequenos e iguales.2 El desplazamiento lateral es nulo.3 Las secciones transversales normales al eje de la viga antes
de la deformacion, permanecen planas y ortogonales adicho eje despues de la deformacion.
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VigasIntroduccion
Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Viga de Bernoulli
Viga de Bernoulli
Figura 1 : Viga de Bernoulli
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FEM
Ing. NelsonM.
Lafontaine,Ph. D
VigasIntroduccion
Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Viga de Bernoulli
Campo de desplazamientos
u(x ,z) = −zθx (1.1)v(x ,z) = 0 (1.2)w(x ,z) = w (1.3)
θx =dwdx (1.4)
(1.5)
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VigasIntroduccion
Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Viga de Bernoulli
Campo de deformaciones
εf =
(εxεyγxy
)=
dudx00
=
−z ddx( dw
dx)
00
(1.6)
εx = −z d2wdx2 (1.7)
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VigasIntroduccion
Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Viga de Bernoulli
Relacion Tension-Deformacion
σx = Eεx = −zE d2wdx2 (1.8)
(1.9)
Momento Flector (+)
M = −∫∫
Azσx dA =
∫∫A
z2E d2wdx2 dA = EIχ (1.10)
(1.11)
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VigasIntroduccion
Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Viga de Bernoulli
Figura 2 : Convenios de signos para tensiones y momentos en una viga.
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VigasIntroduccion
Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Viga de Bernoulli
Expresion de los principios de trabajos virtuales∫∫∫VδεxσdV = −
∫lδwqdx −
∑iδwi Wi +
∑jδθxi Mj (1.12)
δU =
∫∫∫VδεxσdV (1.13)
=
∫l
[∫∫A
(−zδ d2wdx2 )(−zE d2w
dx2 )
]dAdx (1.14)
=
∫l
[∫∫A
z2dA]δ
d2wdx2 E d2w
dx2 dx (1.15)
=
∫lδ
d2wdx2 EI d2w
dx2 dx (1.16)
=
∫lδχMdx (1.17)
(1.18)
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VigasIntroduccion
Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Viga de Bernoulli
Concepto basico
Se aprecia claramente que el trabajo de deformacion virtual dela viga puede obtenerse a partir de las contribuciones deltrabajo que realizan cada uno de los momentos sobre lascurvaturas correspondientes. Ademas aparecen derivadassegundas de la flecha, lo que exige que tanto la flecha como suprimera derivada sean continuas (continuidad de clase C1).
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VigasIntroduccion
Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Viga de Bernoulli
Discretizacion en EFElemento Finito de viga C1 de dos nodosVariables fundamentales son wi y dwi
dx
w = N1(ξ)w1 + N1(ξ)dw1dξ + N2(ξ)w2 + N2(ξ)
dw2dξ (1.19)
w = N1w1 + N1le
2dw1dx + N2w2 + N2
le
2dw2dx (1.20)
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VigasIntroduccion
Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Viga de Bernoulli
Discretizacion en EFElemento Finito de viga C1 de dos nodos
N1 =12(2 − 3ξ+ ξ3) (1.21)
N1 =12(1 − ξ− ξ2 + ξ3) (1.22)
N2 =12(2 + 3ξ− ξ3) (1.23)
N2 =12(1 − ξ+ ξ2 + ξ3) (1.24)
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Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Viga de Bernoulli
Discretizacion en EFElemento Finito de viga C1 de dos nodos
w = Nae (1.25)
dx =le
2 dξ ; dwdx =
2le
dwdξ ; d2w
dx2 =4l2e
d2wdξ2 (1.26)
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Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Viga de Bernoulli
Discretizacion en EFElemento Finito de viga C1 de dos nodos. Curvatura χ
χ=d2wdx2 =
4l2e
[d2N1dξ2 w1 +
d2N1dξ2
dw1dξ +
d2N2dξ2 w2 +
d2N2dξ2
dw2dξ
](1.27)
χ= Bf ae (1.28)
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Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Viga de Bernoulli
Discretizacion en EFElemento Finito de viga C1 de dos nodos. Matriz deRigidez
∫lδχMdx =
∫lδχEIχdx = δaT
e
∫ 1
−1BT
f EIBfle
2 dξ = δaTe Ke (1.29)
Ke =EIl3e
12 6le −12 6le6le 4l2
e −6le 2l2e
−12 −6le 12 −6le6le 2l2
e −6le 4l2e
(1.30)
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Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Viga de Timoshenko
Viga de Timoshenko. Hipotesis1 Las flechas de todos los puntos de una seccion transversal
son pequenos e iguales.2 El desplazamiento lateral es nulo.3 Las secciones transversales normales al eje de la viga antes
de la deformacion permanecen planas pero nonecesariamente normales a dicho eje despues de ladeformacion.
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Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Viga de Timoshenko
Viga de Timoshenko
Figura 3 : Viga de Timoshenko.
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Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Viga de Timoshenko
Campo de desplazamientos
u(x ,z) = −zθx (1.31)v(x ,z) = 0 (1.32)w(x ,z) = w (1.33)
θx =dwdx +φ (1.34)
(1.35)
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Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Viga de Timoshenko
Campo de deformaciones
εx =dudx = −z dθ
dx (1.36)
γxy =dwdx +
dudz =
dwdx −θx = −φ (1.37)
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Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Viga de Timoshenko
Relacion Tension-Deformacion
σx = Eεx = −zE dθdx = −zEχ (1.38)
τxz = Gγxy = G(dwdx −θx ) (1.39)
Momento Flector (+)
M = −∫∫
Azσx dA =
∫∫A
z2E dθdx dA = EI dθ
dx = EIχ
(1.40)
Q = −∫∫
Azτxz dA =
∫∫A
G(dwdx −θx )dA = GAdθ
dx = EIγxy
(1.41)(1.42)
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VigasIntroduccion
Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Viga de Timoshenko
Figura 4 : Convenios de signos momento flector y esfuerzo cortante en una viga.
xτxz = αGγxz (1.43)
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Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Viga de Timoshenko
Expresion de los principios de trabajos virtuales∫∫∫V
(δεxσx + δεxzτxz )dV = −∫
lδwqdx −
∑iδwi Wi +
∑jδθxi Mj
(1.44)
δU =
∫∫∫V
(δεxσx + δγxzτxz )dV (1.45)
=
∫l
[∫∫A
(δχzσx + δγxy τxy )dA]
dx (1.46)
=
∫l(δχM + δγxy Q)dx (1.47)
=
∫lδ(
dθdx )EI dθ
dx + δ(dwdx −θ)αAG(
dwdx −θ)dx
(1.48)
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VigasIntroduccion
Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Viga de Timoshenko
Concepto basico
Se aprecia claramente que el trabajo de deformacion virtual dela viga puede obtenerse a partir de las contribuciones deltrabajo que realizan cada uno de los momentos sobre lascurvaturas correspondientes y los efuerzos tangenciales sobrelas deformaciones cortantes. Ademas aparecen primerasderivadas de la flecha y el giro, lo que permite la utilizacion deelementos finitos de clase C0.
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Ing. NelsonM.
Lafontaine,Ph. D
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Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Viga de Timoshenko
Discretizacion en EFElemento Finito de viga C0 (lineal) de dos nodosVariables fundamentales son wi y i
w = N1(ξ)w1 + N2(ξ)w2 (1.49)θ = N1θ1 + N2θ2 (1.50)
Ing. Nelson M. Lafontaine, Ph. D FEM
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Lafontaine,Ph. D
VigasIntroduccion
Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Viga de Timoshenko
Discretizacion en EFElemento Finito de viga C0 de dos nodos
N1 =12(1 − ξ) (1.51)
N2 =12(1 + ξ) (1.52)
dx =le
2 dξ (1.53)
(1.54)
Ing. Nelson M. Lafontaine, Ph. D FEM
![Page 28: Elementos Finitos de Viga](https://reader038.fdocuments.us/reader038/viewer/2022110108/587e30a71a28abb93e8b6f03/html5/thumbnails/28.jpg)
FEM
Ing. NelsonM.
Lafontaine,Ph. D
VigasIntroduccion
Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Viga de Timoshenko
Discretizacion en EFElemento Finito de viga C0 de dos nodos
w = Nae = [N1,N2] [w1,w2]T (1.55)θ = Nθe = [N1,N2] [θ1,θ2]T (1.56)
χ=dθdx =
dξdx
(dN1dξ dθ1 +
dN2dξ dθ2
)(1.57)
γxy =dwdx −θ =
dξdx
(dN1dξ w1 +
dN2dξ w2
)− (N1θ1 + N2θ2)
(1.58)
Ing. Nelson M. Lafontaine, Ph. D FEM
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Ing. NelsonM.
Lafontaine,Ph. D
VigasIntroduccion
Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Viga de Timoshenko
Discretizacion en EFElemento Finito de viga C0 de dos nodos. Curvatura χ
χ= Bf ae (1.59)γxz = Bcae (1.60)
Bf =[0, 2
ledN1dx ,0, 2
ledN1dx
]=[0, −1
le,0, 1
le
](1.61)
Bc =[ 2
ledN1dx ,−N1,
2le
dN1dx ,−N2
]=[− 1
le,−1
2 (1 − ξ),1le,−1
2 (1 + ξ)]
(1.62)ae = [w1,θ1,w2,θ2] (1.63)
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Ing. NelsonM.
Lafontaine,Ph. D
VigasIntroduccion
Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Viga de Timoshenko
Discretizacion en EFElemento Finito de viga C0 de dos nodos. Matriz deRigidez
∫lδχM + δγxy Qdx =
∫lδχEIχdx + δγxyαAGγdx (1.64)
= δaTe
∫ 1
−1
(BT
f EIBfle
2 + BTc αGABc
le
2
)dx (1.65)
= δaTe (Ke
f + Kec ) (1.66)
K = Kef + Ke
c =
∫ 1
−1BT DB le
2 dx (1.67)
B =(Ke
f ,Kec)
, D = diag(EI,αAG) (1.68)
Ing. Nelson M. Lafontaine, Ph. D FEM
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Ing. NelsonM.
Lafontaine,Ph. D
VigasIntroduccion
Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Viga de Timoshenko
Concepto basico
La matriz de rigidez a flexion exige un solo punto de integracionya que los terminos son constantes. La matriz de rigidez acortante requiere dos puntos de integracion ya que aparecen enel integrando terminos cuadraticos por el producto Ni Nj .
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FEM
Ing. NelsonM.
Lafontaine,Ph. D
VigasIntroduccion
Viga de Bernoulli
Viga de Timoshenko
Eugenio Onate Ibanez de Navarra.Calculo de estructuras por el metodo de elementos finitos: analisis elastico lineal.1992.
Calos. A Felippa.Home page of carlos a. felippa.://www.colorado.edu/engineering/CAS/Felippa.d/FelippaHome.d/Home.html.
E. L. Wilson.Three dimensional static and dynamic analysis of structures: a physical approach with emphasis onearthquake engineering.Computers and Structures Inc, 2, 1998.
Olgierd Cecil Zienkiewicz.El metodo de los elementos finitos.Reverte, 1981.
Ing. Nelson M. Lafontaine, Ph. D FEM